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8/18/2019 Formulario de Semiconductores
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Formulario de Semiconductores
Mecánica Cuántica
Quanta de Energía E=hv
E=h C λ
Momento de un Fotón
p=h
λ
Ecuación de Schrödinger
−ℏ2
2m ∙
∂2ψ ( x )∂ x
2 +V ( x )ψ ( x , t )= jℏ
∂ψ ( x , t )∂ t
∂2ψ ( x )
∂ x2 +
2m
ℏ2 ( E−V ( x ))ψ ( x )=0
Teoría Cuántica de Sólidos
Densidad de Estados
g ( E )=4 π (2m)
3
2
h3 √ E
Densidad de Estados en la Banda de Conducción
gc ( E )=4 π (2mn
¿ )3
2
h3 √ E− Ec
Densidad de Estados en Banda de Valencia
gv ( E )=4 π (2m p
¿ )32
h3 √ Ev− E
Probabilidad de Fermi-Dirac
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N ( E)g ( E)
= f F ( E )= 1
1+exp( E− E F kT )
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Semiconductor en Equilibrio
Distribución de Electrones en la Caa de Conducción
n ( E )=gc
( E ) f F
( E)
Distribución de Portadores en la Caa de Valencia
p ( E )=gc ( E ) [1−f F ( E ) ]
Concentración de Electrones en E!uilibrio "#rmico
n0=∫ gc ( E ) f F ( E ) dE
n0= N cexp
[−( Ec− E F )
kT
]Concentración de $uecos en E!uilibrio "#rmico
p0=∫ gc ( E )[1−f F ( E )]dE
p0= N V exp [−( E F − EV )kT ]%elación de Funciones E&ecti'a de Densidad de Estados en Banda de Valencia ( deConducción)
N CF ∨ N VF = N C ∨ N VF (T BUSCADA300 )3/2
Concentración de Portadores *ntrínsecos en E!uilibrio "#rmico
n!2= p!
2= N V N C exp [−( EC − EV )kT ]= N C N V exp(− EgkT )
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Posición del +i'el Fermi de Energía *ntrínseco
E F!=1
2( EC + EV )+
1
2 kT ln ( N v N c )=
1
2( EC + EV )+
3
4 kT ln ( m
¿ p
m¿n )= Em!dg"p+3
4 kT ln ( m
¿ p
m¿n ) Energía de *oni,ación)
E=T +V = −m¿#4
2 (nh )2(4 π ϵ)2
%elación de un Semiconductor *ntrínseco con uno Etrínseco
n0= N cexp [−( Ec− E F )kT ] p0= N vexp [−( E F − EV )kT ]¿2=n$ p$
Probabilidad de un electrón donante
nd= N d
1+1
2exp( Ed− E F kT )
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+¿nd= N d− N d
¿
Probabilidad de un .tomo acetante
p"= N "
1+1
g exp( E F − E"kT )
−¿ p"= N "− N "
¿
Probabilidad de un electrón donante en contraste con el total)
nd
n0+nd =
1
1+ N c
2 N dexp (−(
Ec− Ed)kT )
*Donde el factor ( Ec− E d) es la energía de ionización.
Probabilidad de un .tomo acetante en contraste con el total)
p"
p0+ p"=
1
1+ N v
g N "exp(−( E"− E v)kT )
*Donde el factor ( E"− Ev ) es la energía de ionización. Y g es 4 normalmente para silicio y arseniuro de galio.
Concentración de electrones en e!uilibrio t#rmico en semiconductor comensadotio n
n0=( N d− N ")
2 +√(
N d− N "2 )
2
+n!2
*Se usa cuando Nd > Na
Concentración de huecos en e!uilibrio t#rmico en semiconductor comensado tio
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p0=( N "− N d)
2 +√(
N "− N d2 )
2
+n!2
*Se usa cuando Na > Nd .
+i'el Fermi ara un semiconductor etrínseco n/
Ec− E F =kT ln ( N cn0 ) Ec− E F =kT ln ( N c N d )
E F − E F!=kT ln(n0
n ! )+i'el Fermi ara un semiconductor etrínseco /
E F − E v=kT ln ( N v p0 )
E F − Ev=kT ln ( N v N " ) E F!− E F =kT ln( p0n! )
Densidad de Corriente de Deri'a
% n∨d&f = ' vdn= A
cm2
% p∨d&f =(#')vdp= Acm
2
Velocidad de Deri'a Promedio con Mo'ilidad de $uecos
vdp= ( p E
Velocidad de Deri'a Promedio con Mo'ilidad de Electrones
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vdn=− (n E
Densidad de Corriente de Deri'a
% n∨d&f =#(n nE
% p∨d&f =#( p pE
Densidad de Corriente de Deri'a "otal
(
# (¿¿ p p+ (nn) E% d&f =¿
Conducti'idad
% d&f =# ( (n n+ ( p p ) E=)E
%esisti'idad
'= 1
) =
1
# ( (n n+ ( p p ) E
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El Fenómeno de Transporte de Portadores
Potencial de Barrera *ntegrada V bi
V *!
=|ϕ
Fn|+|ϕ
Fp|
V *!=kT
# ln( N " N dn!2 )=V t ln (
N " N d
n!2 )
V *!=|ϕ ( x= xn )|= #
2ϵ +( N d xn
2+ N " x p2 )
Potencial ϕ Fn
# ϕ Fn= E F!− E F
n0= N d=n! exp(−(# ϕ Fn)kT )
ϕ Fn=−kT
# ln( N dn! )
Potencial ϕ Fn
# ϕ Fp= E F!− E F
p0= N "=n! exp(−(# ϕ Fp )kT )
ϕ Fp=+kT
# ln( N "n! )
Campo eléctrico en Región PN
E=−# N d
ϵ +( xn− x )0, x , xn
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E=−# N "
ϵ +( x+ x p )− x p x0
Potencial a tra'#s de las regiones
ϕ ( x )= # N dϵ + ( xn∙ x−
x2
2 )+# N "
ϵ + x p
2 (0 x xn)
ϕ ( x)=−# N "2ϵ +
( x+ x p )2− x p x 0
V *!=|ϕ ( x= xn )|= #
2ϵ +( N d xn
2+ N " x p2 )
Región Espacial de Carga
xn={2ϵ + V *!# [ N " N d ][ 1 N "+ N d ]}1/2
x p={2 ϵ + V *!# [ N d N " ][ 1 N "+ N d ]}1/2
Región de Agotamiento
- = xn+ x
p
- ={2 ϵ +V *!# [ N "+ N d N " N d ]}1 /2
Polarización Inversa
V t$t".=|ϕ Fn|+|ϕ Fp|+V /=V *!+V /
%egión de 0gotamiento
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V ¿
*!+¿V /¿¿
2 ϵ + ¿1 /2
¿¿
- =¿
Camo El#ctrico en 1nión Metal2rgica
Em"x=−# N " x p
ϵ +=−# N d xn
ϵ +
V
2#(¿¿*!+V /)
ϵ +
[
N " N d N
"+ N
d
]¿¿¿ Em"x=−¿
Em"x=−2(V *!+V /)
-
%egión Esacial de Carga
V
2 ϵ +(¿¿*!+V /)
# [ N " N d ][
1
N "+ N d ]¿¿¿
xn=¿
Caacitancia
C 0 =
d1 0
d V /
d 10 =# N d d xn=# N " d x p
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V
2(¿¿*!+V /)( N "+ N d)#ϵ + N " N d
¿¿¿
C 0 =¿
C 0 =
ϵ +
-
Unión de una Cara
- 2{2 ϵ +(V *!+V /)# N d }1 /2
C 0 2 { #ϵ + N d2(V *!+V /)}1/ 2
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DIODO
Concentración de ortadores minoritarios
n p0=nn0 exp(−#V *!kT )Polari,ación Directa
(−#(V *!−V ")kT )=¿nn0 exp(−#V *!
kT )exp(−#V "
kT )n p=nn0 exp¿
n p=n p0exp
(#V "
kT
) pn= pn0exp( #V "kT )
Eceso de Portadores Minoritarios
3 pn ( x )= pn ( x )− pn0= pn0[exp( #V "kT )−1]exp( xn− x 4 p )( x 5 xn)
3 n p ( x )=n p ( x )−n p0=n p0 [exp(
# V "kT )−1]
exp( x p+ x
4n )( x − x p)Corriente en unión P+
% T$t".=% p ( xn )+% n(− x p)
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% p ( xn)=# D p pn0
4n [exp(#V "
kT )−1]% p (− x p )=
# D p n p0
4 p
[exp
(#V "
kT
)−1
]% T$t".=[ # D p n p0 4 p +
# D p pn0
4n ][exp (#V "
kT )−1]% =% +[exp( #V "kT )−1]
3ongitudes de Di&usión
4 p=√ D p 6 p0
4n=√ Dn 6 n0
Transistor Bipolar
Corriente de Colector
!c=−# D n A BE
x B∙ nB0 exp(V BEV t )
!c= 7 +exp(V BE
V t )Corriente del Emisor
! E=! E1+! E2=!C +! E= 7 SEexp(V BEV t )Ganancia de Base Común
8 9 !C ! E
Ganancia de Emisor Común
: 9!C
!B
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Voltaje en un transistor demanera activa
V CC = 7 C /C +V CB+V BE=V /+V CE
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Concentración de portadores minoritarios en la base
3 nB ( x)= A exp(+ x 4B )+B#xp (− x 4B )
A=
−nB 0−nB0[exp(#V BE
kT )−1]exp(− xB 4B )
2sinh( xB 4B )
B=
nB 0[exp( #V BEkT )−1]exp( xB 4B )+nB 02sinh(
xB 4B )
3 nB( x )=
nB0 {[exp( #V BEkT )−1]sinh ( x B− x 4B )−sinh( x 4B )}2sinh( xB 4B )
Concentración de portadores minoritarios en el emisor
3 p E ( x 0 )=C exp(+ x 0 4 E )+ D exp(− x 0 4 E )
3 p E( x 0 )=
p E0 {[exp( #V BEkT )−1]sinh ( x E− x 0 4 E )}sinh( x E 4 E )
Concentración de portadores minoritarios en el colector
pC ( x 0 0 )=;exp(+ x 0 0 4C )+
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Densidad de Corrientes
Densidad
de
Corriente
Definición
% nE Debido a la difusión de electrones minoritarios en la base en x=0
% nC Debido a la difusión de electrones minoritarios en el colector en x= x
% /B !a diferencia entre "n# y "nC debido a la recombinación del exceso de electronesminoritarios con los $uecos mayoritarios en la base. #sta es el flu%o de $uecos
$acia la base perdidos por la recombinación.
% pE Debido a la difusión de $uecos minoritarios en el emisor en x&
% / Debido a la recombinación de portadores en la unión polarizada directamente#
% pc0 Debido a la difusión de $uecos minoritarios en el colector en x&&=0
% ; Debido a la generación de portadores en la unión in'ersamente polarizada C
Ganancia de Base Común
8 0= 7 C
7 E
8 0=% C
% E=
% nC +% ;+% pc 0% nE+% /+% pE
8 0=( %
nE
% nE+% pE )(%
nC
% nE )( %
nE+%
pE
% nE+% pE+% / )== 8 T 3
= es el factor de eficiencia de inyección.
8 T es el factor de transporte de la base
3 es el factor de recombinación
= 2 1
1+ N B
N E
D E
DB
xB
x E
p"&" ( xB≪ 4B ) ,( x E≪ 4 E )
8 T 2 1
1+1
2 ( x B 4B )2 p"&" ( xB≪ 4B)
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3 = 1
1+ % &0
% +0exp(−#V BE2kT )
Epresiones adicionales
% /=# xBE n!
2 6 0exp ( #V BE2kT )=% &0 exp(
# V BE
2kT )% nE=% +0exp( #V BE2kT )
+ 0=¿ # DBnB0
4B tanh ( xB 4B )% ¿
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MOSFETS
Caacitancia or 4rea de Caacitor M5S
C 0 =
ϵ
d
10 =C 0 V >V =
E
d
Potencial ara caa de in'ersión
ϕfp= E F!− E F
ϕfp=
V t ln
( N "
n !
) 0ncho de región de agotamiento
xd=(2ϵ + ϕ+# N " )1/ 2
0ncho M.imo de %egión de 0gotamiento
xdT =
(4ϵ + ϕfp
# N "
)
1 /2
M.ima Densidad de Carga or 1nidad de .rea
10 mT +1 0 SS=|10
SD(m"x)|
|1 0 SD(m"x)|=# N " xdT
Volta6e de 1mbral
V TN
=V $xT
+2ϕfp
+ϕm+
V TN =|10 SD(m"x)|
C $x−
10
SS
C $x+ϕm++2ϕfp=(|10 SD (m"x)|−10 SS )( t $xϵ $x )+ϕm++2ϕfp
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19/19
V TN =|10 SD(m"x)|
C $x+V FB+2ϕfp
Potencial en el óido
V $xT =1 0 mT
C $x
Corriente de Dren
7 D=gd V DS
gd=-
4 (n|10 n|
Volta6e de Saturación
V DS ( +"t )=V T −V ;S
Corriente cuando no est. en Saturación
7 D=- (n C $x
2 4 [2(V ;S−V T )V DS−V DS2 ]
Corriente en Saturación
7 D=- (n C $x
2 4 [ ( V ;S−V T ) ]
2
"ransconductancia
gm= ∂ 7 D
∂ V ;S=
- (nC ?@
4 V DS
V (¿¿;S−V T )
gm= ∂ 7 D
∂ V ;S=
- (nC ?@
4 ¿