Revista Brasileira de Ensino de Fısica, v. 37, n. 4, 4311 (2015)www.sbfisica.org.brDOI: http://dx.doi.org/10.1590/S1806-11173742013

Discutindo a natureza ondulatoria da luz e o modelo da optica

geometrica atraves de uma atividade experimental de baixo custo(Discussing the wave nature of light and the geometrical optics model through a low cost experimental activity)

L.A. Souza1, L. da Silva2, J.A.O. Huguenin2,3, W.F. Balthazar1,3

1Instituto Federal de Educacao, Ciencia e Tecnologia do Estado do Rio de Janeiro, Volta Redonda, RJ, Brazil2Instituto de Ciencias Exatas, Universidade Federal Fluminense, Volta Redonda, J, Brazil

3Programa de Pos-Graduacao em Fısica, Instituto de Fısica, Universidade Federal Fluminense, Niteroi, RJ, BrazilRecebido em 10/6/2015; Aceito em 5/7/2015; Publicado em 12/12/2015

Em geral, o ensino de optica no nıvel medio esta concentrado na optica geometrica. Apesar de ser um modelode sucesso para explicar fenomenos como reflexao e refracao da luz, ele nao aborda satisfatoriamente a discussaosobre a natureza ondulatoria da luz, alem de nao explicar fenomenos como difracao e interferencia. Neste tra-balho propomos um experimento simples e de baixo custo para discutir a natureza ondulatoria da luz e o limiteem que a optica geometrica e valida. A proposta constitui tambem um dispositivo para realizacao de medidasde objetos cuja dimensao seja da ordem do comprimento de onda da luz.Palavras-chave: natureza ondulatoria da luz, experimento de baixo custo.

In general, optics teaching at high school level focus on geometric optics. This is a successful model to explainreflection and refraction of light. However, it is not appropriate to discuss the wave nature of light, and to explaindiffraction and interference, for example. In this work, we propose a simple experiment, of low cost, to discussthe wave nature of light and the limit in which the geometric optics is valid. Our proposal also provides a deviceto perform measurements of objects whose dimension is of the order of the wavelength of light.Keywords: wave nature of light, low cost experiment.

1. Introducao

Nos ultimos anos varios trabalhos referentes ao ensinode optica vem sendo produzidos. Um dos temas presen-tes e a natureza da luz, como aponta a Ref. [1]. Ape-sar da natureza da luz ser discutida na maioria dos li-vros didaticos de fısica do ensino medio, principalmenteno que refere a dualidade onda-partıcula, este nao eum tema de destaque quando o assunto e o ensino deoptica neste segmento. Em sua maioria, as atividadesse concentram na optica geometrica, um modelo de su-cesso para explicar fenomenos opticos como reflexao,refracao da luz e formacao de imagens em espelhos elentes. As ilustracoes de raios luminosos como retasparalelas sao aproximacoes validas num regime onde afrente de onda e plana. Neste regime a luz pode sertratada como um feixe de raios paraxiais, criando umaimagem muito forte sobre a concepcao da natureza daluz. Desta forma, comumente, torna-se difıcil o alunoabandonar o conceito da aproximacao geometrica faceas evidencias e explicacoes sobre sua natureza ondu-

latoria. Ressaltamos que a teoria ondulatoria da luzexplica fenomenos como difracao e interferencia, quenao sao explicados pela optica geometrica. Alem disso,todos os fenomenos abordados pela optica geometricapodem ser tratados utilizando a teoria ondulatoria.

Diante desse cenario buscamos discutir duasquestoes. Por que nao utilizamos a abordagem da luzcomo onda de forma mais ostensiva nas aulas de opticado ensino medio? Como podemos dialogar com nos-sos alunos sobre a natureza ondulatoria da luz e o re-gime onde a optica geometrica tem validade? Entende-mos que essa e uma discussao de grande importanciapara contribuir no cenario do ensino de optica. Alemde colaborar para melhorar a qualidade da aprendiza-gem do tema nas aulas de fısica, entender a luz comouma onda e fundamental para compreende-la como afaixa visıvel do espectro eletromagnetico, bem comoa relacao entre o eletromagnetismo e optica, alem dasconsequencias desse conhecimento para o entendimentodo nosso mundo e suas aplicacoes tecnologicas.

Com relacao a primeira questao, alguns currıculos

1E-mail: wagner.balthazar@ifrj.edu.br.

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tem mudado a direcao do ensino de fısica, como e ocaso do currıculo mınimo da Secretaria de Educacaodo Estado do Rio de Janeiro [2]. Em sua versao de2012, a parte do currıculo dedicada a optica, intitu-lada Fenomenos Ondulatorios - natureza da luz - efeitofotoeletrico, tem foco na natureza ondulatoria e corpus-cular da luz. Essa abordagem nos parece fundamentalpara uma visao ampla do comportamento da luz na na-tureza, ampliando as possibilidades de discussao sobreo tema. Alem disso, essa e uma abordagem que apro-xima o ensino de optica dos Parametros CurricularesNacionais [3], uma vez que permite ao aluno uma abor-dagem mais concreta da natureza e, consequentemente,uma melhor compreensao do mundo em que vive. Al-guns trabalhos em ensino trazem a tona a abordagemondulatoria [4–9]. No entanto, frente as reformas curri-culares, a apresentacao da natureza da luz e um pontocentral, porem, consiste em um grande desafio, uma vezque nao dispomos, ainda, de um bom repositorio de ma-teriais didaticos que supram, de forma satisfatoria, estaquestao.

No intuito de responder a segunda questao e cola-borar para as discussoes sobre a natureza ondulatoriada luz no ensino de fısica no ensino medio, propomosuma atividade experimental de baixo custo, cujo obje-tivo e trazer a natureza ondulatoria da luz para o papelde protagonista no ensino de optica, em especial nesseano em que comemoramos o Ano Internacional da Luz.Buscamos para tal, uma atividade experimental porqueentendemos que tais atividades sao fundamentais para oprocesso ensino-aprendizagem em fısica em varios con-textos, como discutido nas Refs. [10, 11]. Sem o expe-rimento apropriadamente mediado pelo professor, ensi-nar que a luz e um feixe de raios paralelos ou uma ondaque se propaga no espaco pode ser indiferente para oaluno, pois nao ha o que ele possa observar para iniciaruma discussao em torno do novo conhecimento apre-sentado. Neste sentido, ele simplesmente pode acredi-tar sem questionar o que lhe foi exposto, construindoimagens muito pictoricas sobre a luz. Nossa propostaexperimental visa iniciar a discussao a partir da natu-reza ondulatoria da luz e explorar cenarios em que omodelo geometrico tem validade, apesar da luz conti-nuar sendo uma onda. Num segundo momento, comouma atividade experimental adicional, propomos algu-mas atividades de medida da espessura de alguns obje-tos utilizando o fenomeno da difracao da luz.

Na proxima secao faremos uma discussao teorica as-sociada a natureza ondulatoria da luz e a aproximacaopara a optica geometrica. Na secao seguinte, apresen-taremos o experimento e os resultados obtidos.

2. Da optica geometrica a optica ondu-latoria

A aproximacao de onda plana para propagacao da luz,tao abstrata quanto a de raios luminosos, pode ser um

instrumento poderoso na apresentacao dos conceitosondulatorios e evidencia a aproximacao de raios lumi-nosos [12]. Para ilustrar tal aproximacao, devemos dis-cutir a emissao de luz por uma fonte luminosa muito pe-quena, que chamamos de fonte pontual. A Fig. 1 ilus-tra a emissao de uma fonte pontual. De fato, ela emiteluz em todas as direcoes e temos uma onda esferica.De modo geral representamos essa ideia em duas di-mensoes, conforme ilustra a Fig. 1. Os arcos represen-tam seccoes das frentes de onda esfericas projetadas noplano da figura. Estas frentes de onda propagam-se, porexemplo, como se fossem “cascas” esfericas se expan-dindo, se pensarmos em tres dimensoes. Neste modelo,a separacao entre as “cascas” representa o comprimentode onda λ. Este tipo de ilustracao da propagacao e maisrealista. O sol, por exemplo, observado a distancias as-tronomicas se comporta, aproximadamente, como umafonte pontual. Este modelo permite discutir melhor aemissao de uma lampada incandescente. Podemos ob-servar que as direcoes de propagacao sao indicadas pelovetor de onda k, perpendicular as superfıcies esfericasda frente de onda.

Para distancias muito grandes em relacao a fonte, asuperfıcie compreendida em um pequeno angulo solidosera aproximadamente plana. Tomando a luz do Solnovamente, ao chegar a terra, a frente de onda e prati-camente plana, comparada a dimensoes de objetos quo-tidianos. Desta forma, a grandes distancias da fonte,podemos considerar as frentes de ondas como contidasem planos com uma dada intensidade luminosa defi-nida (estao a uma distancia definida da fonte) se pro-pagando com os vetores de onda perpendiculares a eles.A separacao entre os planos ilustra o comprimento deonda λ.

Figura 1 - Representacao da reflexao de ondas planas em umsuperfıcie refletora. Os arcos representam seccoes das frentesde onda esfericas emitidas por uma fonte pontual projetadas noplano da figura. Os vetores k representam as direcoes de pro-pagacao. Ao incidir na superfıcie, as frentes de onda sao aproxi-madamente planas. Nesta aproximacao, a direcao de propagacaok tem a mesma direcao dos raios luminosos, representados pelassetas.

Tambem na Fig. 1 temos representado a reflexaode uma onda plana em um espelho plano. A direcaode propagacao, dada por k, e utilizada para medirmosos angulos de incidencia θi e de reflexao θr. Esta ilus-tracao sera a chave para transitarmos da aproximacao

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geometrica para o limite ondulatorio. Note que sem re-presentar as frentes de onda plana, os vetores de ondada Fig. 1 sao justamente o modelo apresentado paraum raio luminoso na discussao da lei de reflexao. Destaforma, vemos que a representacao de onda plana contemem si a aproximacao geometrica. Nessa aproximacao, apropagacao retilınea da luz proporciona uma explicacaomuito intuitiva da formacao de sombras, por exemplo.A sombra da luz solar que observamos no cotidiano evi-dencia esta intuicao. Os raios propagantes na direcaode um corpo opaco sao bloqueados, fazendo com quea luz nao chegue a um anteparo de observacao, porexemplo, delineando o contorno deste corpo opaco. AFig. 2(a) ilustra esta discussao na aproximacao de ondasplanas. Neste caso, representamos um laser colimado,ou seja, um feixe com propagacao paraxial com compri-mento de Rayleigh muito grande [13]. A luz incide sobrecorpo opaco que tem uma fenda retangular de larguraa >> λ. Observa-se uma regiao iluminada no formatoda fenda, justificando o modelo geometrico da luz. Defato, observando imediatamente apos a fenda teremoso contorno dela bem delineado. Porem, quando faze-mos observacoes a distancias maiores este contorno vaiperdendo nitidez devido a efeitos de bordas da fenda.Este efeito pode ser observado, tambem, em sombrasproduzidas pela luz do Sol. Isto ja e uma evidencia danatureza ondulatoria, pois significa haver luz em regioesproibidas pela explicacao da propagacao de raios. Esseefeito se deve ao desvio da frente de onda nas bordasda fenda, ou seja, a difracao da luz nas bordas. Porem,se a fenda e muito grande comparado a λ, este efeito epouco observado.

Figura 2 - (a) Quando a fenda tem largura a, tal que λ << a,vemos que nao ha padrao de interferencia. (b) Quando a fendatem largura a, tal que λ ≈ a , vemos padrao de interferencia.

Quando diminuımos a largura da fenda para di-mensoes comparaveis ao comprimento de onda da luz(a ∼ λ), os efeitos da difracao se acentuam e evidencia-mos fenomenos que so podem ser explicados pela natu-reza ondulatoria da luz. A Fig. 2(b) ilustra a incidenciade uma onda plana em uma fenda retangular com estascaracterısticas. Neste caso, ao observarmos um ante-paro a uma distancia D suficientemente grande, obser-varemos franjas com maximos e mınimos de intensidadeluminosas, formando o conhecido padrao de difracao.Teremos o maximo central na direcao da fenda (ordemm = 0), mais intenso, na regiao onde terıamos a sombra,seguidos de ordens mais altas de difracao(m = ±1,±2),a direita e a esquerda, que vao perdendo intensidade.Na Fig. 2 estao ilustradas ate a segunda ordem. Esteregime D >> 1 e conhecido como limite de Fraunho-fer e a separacao entre o maximo central e a emesimaordem de difracao ym pode ser escrita neste limite como

ym =mDλ

a, (1)

onde m e a ordem de difracao observada, D a distanciada fenda ao anteparo, λ o comprimento de onda da luze a a largura da fenda [12].

Este efeito ondulatorio pode ser explicado peloprincıpio de Huygens [12], que diz que cada ponto dafrente de onda e uma fonte secundaria que tambememite ondas esfericas. A frente de onda e recuperadatomando a envoltoria de todas as frentes de onda se-cundarias. A obstrucao de fontes secundarias em umafrente de onda pela parte opaca da fenda faz com queocorra mınimos de intensidade em algumas regioes umavez que as fontes secundarias remanescentes na frentede onda que sai da fenda irao apresentar interferenciadestrutiva nesta regiao.

Vale destacar que este efeito de difracao tambeme observado quando, ao inves de uma fenda muito es-treita, temos um corpo opaco de dimensoes comparadasao comprimento de onda. Por exemplo, se iluminarmosum retangulo opaco de mesma dimensao da fenda daFig. 2 (b)- isto equivale a tomarmos o negativo dafenda - esse “retangulo” de largura a ∼ λ fornecera omesmo padrao de difracao da fenda retangular. Esteprincıpio e conhecido como princıpio de Babinet [12] eo utilizaremos em nossa proposta experimental.

3. Experimento e resultados

Nossa proposta de atividade experimental explora a di-fracao da luz, que apesar de ser um experimento am-plamente conhecido, sera abordado aqui de uma formadiferente. Acreditamos que com esse experimento pode-mos colaborar com uma nova possibilidade para abor-dar a natureza ondulatoria da luz nas aulas do en-sino medio. Esse e o principal objetivo desse trabalho.Apresentaremos duas propostas. A primeira e qualita-tiva e visa discutir a natureza ondulatoria da luz e o

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limite onde o modelo geometrico e valido. A segundae quantitativa e tem carater adicional a primeira, cujoobjetivo e medir a espessura de diferentes objetos.

Para realizar tais atividades, utilizamos material debaixo custo e de simples confeccao. O experimento podeser realizado com um laser facilmente encontrado em es-tabelecimentos comerciais populares. Neste trabalho, oexperimento foi realizado com um laser didatico verdede comprimento de onda λ = 532 nm, grafites de espes-suras nominais de 300 µm, 500 µm, 700 µm, 900 µm e2000 µm (comercialmente chamados de grafites 0,3 mm,0,5 mm, 0,7 mm, 0,9 mm e n. 2), fio de cabelo, caixa eanteparo de papelao e trena. Para registro dos padroesde difracao utilizamos uma camera fotografica digital.Para realizacao do experimento em sala de aula naoe necessario o registro das imagens, pois o processa-mentos de dados durante o experimento nao dependenecessariamente da camera.

O primeiro passo do procedimento experimental ea montagem do suporte atraves de uma abertura re-tangular onde fixamos em sequencia o fio de cabelo, osgrafites de 300 µm, 500 µm, 700 µm, 900 µm e um gra-fite n. 2, nesta ordem. O laser deve ser colocado emum suporte de forma que possamos translada-lo paraque a luz incida nos diferentes obstaculos. O aparatoexperimental pode ser visto na Fig. 3. Um anteparo depapelao e montado a uma distancia D dos obstaculospara que possamos observar o padrao resultante apos ainteracao da luz com os obstaculos.

Com o experimento montado, podemos realizar asduas atividades experimentais propostas neste trabalhoe discutidas anteriormente.

3.1. Transicao para o modelo retilıneo da luz

Com base no esquema experimental mostrado naFig. 3(a), iniciamos com o posicionamento do laser deforma que o feixe incida sobre o obstaculo de menor es-pessura (fio de cabelo), produzindo o padrao de difracaono anteparo. A Fig. 3(b) mostra uma foto do aparatoonde colocamos os obstaculos e o anteparo onde obser-vamos a difracao da luz. Apos observacao, mudamos aincidencia da luz para o obstaculo subsequente (grafite0.3 mm) para nova observacao e, assim, sucessivamenteate o grafite n. 2. Dessa forma, podemos observar opadrao de difracao no anteparo gerados por diferentesobstaculos. Nesse experimento o anteparo foi fixado auma distancia fixa D = 1,00 m do obstaculo. Em algunscasos a distancia deve ser ajustada de acordo com a qua-lidade do laser utilizado. Ao preparar a realizacao doexperimento o professor deve buscar otimizar distanciaD de forma a obter um padrao de difracao nıtido, comfranjas bem destacadas, para facil visualizacao das mes-mas pelos alunos.

As imagens mostradas na Fig. 4(a-f) exibem ospadroes de interferencia observados quando incidimosa luz laser em cada anteparo. A Fig. 4(a) mostra opadrao de difracao para o fio de cabelo. Podemos ob-servar franjas nıtidas e bem separadas, em acordo com a

Eq. (1), ja que a espessura a do fio de cabelo e a menore produz a maior separacao entre franjas. A Fig. 4(b)corresponde ao padrao de difracao produzido pelo gra-fite de 300 µm. Note que o padrao muda significativa-mente com relacao ao padrao gerado pelo fio de cabelo.As franjas ficam mais proximas uma das outras, con-forme previsto pela Eq. (1), ou seja, ym diminui quandoa aumenta. Esse comportamento se repete quando in-cidimos o laser sobre o grafite de 500 µm (Fig. 4(c)),700 µm (Fig. 4(d)) e 900 µm (Fig. 4(e)). As franjas setornam cada vez mais proximas ate que o padrao de di-fracao comeca a desaparecer. Utilizando agora o ultimoobstaculo, o grafite n. 2, podemos ver na Fig. 4(f) queo padrao de difracao praticamente desapareceu. Issoacontece porque a espessura do obstaculo e bem maiorque o comprimento de onda da luz incidente. Nesseregime, visualizamos um padrao de sombra do grafiten. 2. Isso nos leva a concluir que nesse regime o com-portamento da luz pode ser explicado pelo modelo daoptica geometrica. E exatamente esse comportamentode transicao que desejavamos observar ao longo do ex-perimento.

E importante mencionar que devido as carac-terısticas do laser, principalmente sua divergencia ecoerencia, pode ser necessario que o material, em nossocaso o grafite n. 2, seja trocado por outro de maiorespessura, como, por exemplo, um palito de madeirautilizado para churrasco.

Figura 3 - (a) Figura do aparato experimental de baixo custo. (b)Experimento com material de baixo custo. Obstaculos colocadosem ordem crescente de espessura. Feixe laser incidindo sobre ofio de cabelo.

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Figura 4 - Padrao de difracao: a)o fio de cabelo, b) grafites 300 µm, c) 500 µm, d) 700 µm, e) 900 µm e f) grafite n. 2.

3.2. Medida da espessura de obstaculos atravesda interferencia da luz

O aparato experimental tambem permite que facamosmedidas da espessura de obstaculos usando a inter-ferencia da luz difratada pelo obstaculo, conforme des-crito na Eq. (1). Apesar de entendermos que nossomaterial e somente para fins didaticos, realizar medidasdas espessuras dos materiais utilizando difracao podeser uma experiencia instigante, por isso exploramos essaatividade experimental. Utilizando a Eq. (1), podemosobter a espessura a, conhecendo o comprimento de ondaλ do laser, em geral dado pelo fabricante, medindo adistancia ym da emesima franja ao maximo central ea distancia D do obstaculo ao anteparo. A tıtulo decomparacao, alem da medida indireta das espessurasatraves do padrao de difracao, realizamos tambem es-tas medidas com um micrometro (Mitutoyo M110-25).No caso da medida da espessura do fio de cabelo, umproblema ja explorado na Ref. [9], buscando maior pre-cisao, realizamos esta medida tambem utilizando ummicroscopio confocal interferometrico (Leica DCM3D).Com esta tecnica, a topografia do fio de cabelo e le-vantada e sua espessura pode ser medida. A Fig. 5(a)apresenta a imagem do fio de cabelo, obtida com o mi-croscopio confocal. Na Fig. 5(b) apresentamos imagemda regiao de interesse. A Fig. 5(c) apresenta o levanta-mento topografico que nos permitiu obter a espessura.

Fizemos medidas de tres fios de cabelo, denomi-nados A, B e C. As medidas para a espessura destestres fios de cabelo com as tres tecnicas utilizadas saomostradas na Tabela 1. Os resultados obtidos pelonosso dispositivo estao na coluna “difracao”. O pro-cedimento experimental e extremamente simples. Fi-xando a distancia entre o anteparo e o obstaculo emD = 1,00 m, medimos com uma regua a distancia entreo maximo central e a primeira franja clara. Com essesdados utilizamos a Eq. (1) para determinar a espessuraa dos fios de cabelo.

Como podemos ver, independente do aparelho uti-lizado para fazer a medida, os valores encontrados paraa espessura dos fios de cabelo sao bem proximos. Con-tudo, podemos notar que as medidas realizadas com dis-positivo de baixo custo estao mais proximas das medi-das realizadas com microscopio confocal, que e a tecnicamais sensıvel deste conjunto. As medidas com o micro-metro ficaram em torno do mesmo valor, uma vez quea espessura do fio de cabelo esta proxima ao limite deresolucao deste instrumento.

Figura 5 - (a) Imagem de seccao do fio de cabelo A capturadapelo microscopio confocal no modo imagem usando a lente EPI10X-L. A escala horizontal (100µm) se encontra na borda infe-rior direita. (b) Imagem da secao de interesse obtida com a lenteEPI 50X-L com informacao topografica e com escala horizontal(20µm) na borda inferior direita. (c) Topografia da mesma regiaodo fio de cabelo A mostrado em (b) obtida com a mesma lente.Os eixos apresentam as medidas em µm.

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Tabela 1 - As tres ultimas colunas apresentam as medidas reali-zadas com as tecnicas explicitadas na segunda linha. O ultimoalgarismo exibido e o algarismo duvidoso da medida. As medidasdo confocal foram aproximadas para o µm.

Fio decabelo

Difracao(mm)

Confocal(mm)

Micrometro(mm)

A 0,063 0,068 0,055B 0,050 0,052 0,061C 0,073 0,096 0,054

Assim, consideramos que nossa proposta e capazde estimar dimensoes de objetos cuja espessura sejamenor do que a resolucao de instrumentos de medidadireta. Para reforcar a confianca nas medidas feitaspelo nosso dispositivo, fizemos a comparacao da me-dida da espessura dos grafites feitas pelo dispositivo epelo micrometro. Estes resultados encontram-se na Ta-bela 2.

Tabela 2 - Na primeira coluna exibimos as medida nominais dosgrafites usados. Nas duas ultimas apresentamos as medidas rea-lizadas com a tecnica de difracao e com o micrometro. O ultimoalgarismo exibido nestas duas ultimas colunas e o algarismo du-vidoso da medida.

Grafite (mm) Difracao (mm) Micrometro (mm)0,3 0,372 0,3810,5 0,532 0,5570,7 0,674 0,7220,9 0,851 0,9102 – 1,710

O procedimento experimental utilizado para medira espessura dos grafites e o mesmo descrito anterior-mente para o fio de cabelo. No entanto, em funcaodas franjas estarem mais proximas umas das outras, edifıcil medir a diferenca entre o maximo central e a pri-meira ordem de difracao. Por isso, medimos a distanciaentre o maximo central e a quarta ordem de difracao(m = 4). Alem disso, nao observamos o padrao de di-fracao para o grafite n. 2. Novamente, notamos umbom acordo entre os resultados experimentais medidospor difracao e com o micrometro. Dessa forma, apesardo experimento de difracao ter sido realizado com ma-teriais de baixo custo, entendemos que o resultado damedida e bem convincente, podendo ser utilizado parafins didaticos. A realizacao de medidas de espessuraspermitem, ainda, que o aluno de ensino medio tenhauma vivencia experimental e possa lidar com efeitos ci-entıficos de grande aplicacao tecnologica.

4. Conclusoes

A compreensao luz como uma onda, nos traz, nomınimo, uma visao mais abrangente acerca da natu-reza da luz. Isso nos permite compreender uma seriede fenomenos que nao sao explicados atraves do mo-delo de geometrico. Nesse sentido, entendemos que asmudancas curriculares que buscam iniciar as discussoessobre a luz em torno de sua natureza ondulatoria saode grande valia, pois colaboram para uma visao mais

proxima da realidade, permitindo que alunos compre-endam fenomenos que nao seriam explicados pela suapropagacao retilınea. Com objetivo de contribuir paraessa abordagem propomos um experimento, cujo obje-tivo e disparar as discussoes acerca da natureza ondu-latoria da luz e o regime onde a optica geometrica temvalidade. Acreditamos que atraves das observacoes dosefeitos evidenciados por nossa proposta experimentalos proprios estudantes podem fazer suas conjecturaspara explicar a natureza da luz e, consequentemente,estabelecer conexoes entre a optica e o eletromagne-tismo. Alem disso, o experimento com difracao e ca-paz de fazer medidas precisas de objetos cuja espessuraseja menor do que a resolucao de alguns instrumentosde medida direta, como o micrometro, por exemplo, nocaso do fio de cabelo. O experimento mostrou medidasbem confiaveis, possibilitando para o estudante o co-nhecimento de uma nova tecnica de medida utilizando aluz, alem das possıveis discussoes acerca de tratamentode dados experimentais. Finalmente, acreditamos queesse experimento possa ser levado para a sala de aula,contribuindo para uma melhor compreensao do alunoacerca da luz e sua natureza ondulatoria, bem como apercepcao das implicacoes tecnologicas desse conheci-mento.

Referencias

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