ONDAS DE CHOQUE GENERADAS POR IONES, M. Vazquez Reyno,

J.abúTa/or¡o tiC' P/aS1!Ws. L'ollli,<;¡rill S(J(¡ullal dI' 1:'lIl'r~ia Sur/loar, .llé.ticfJ.

En recientes experimentos hechos poro estudiar el desarrollo en el '¡em.

po, de la descarga osci loteria amortiguado de un condensador cuando la corriente

se hoce pasar entre dos electrodos a través de un gas o baja pres ión se observa-

ron estructuras luminosas que han sido interpretadas como ondas de choque ¡ooi-

zentes. La observación se hizo fotogróficamente ufi rizando una ce Ido de Kerr

con tiempos de exposición del orden de 110 ns. Las ondas de choque observados

se consideron ondas de compresión a lo largo de lo dirección de propagación y

aparecen en la región en torno o cada electrodo de la cómara de descargas con un

retardo de tiempo de lo ando que aparece en el electrodo negativo de 1 orden de

lJ.1s y sincronizadas con los máximos de corriente. Este hecho sugiere que los

portadores de cerriente en lo cómara de descargos son los responsables de lo pro.

ducción de las ondas de choque: los electrones en el electrodo positivo y los io-

nes en el electrodo negativo. El retardo de lo onda producida por iones se asocio

con lo menor velocidad medio con que estos se desplazan entre los electrodos.

Se considero que el mecanismo por el que los ondas de choque se producen en el

aparato utilizado, incluye un aumento considerable de presión en la zona o lo que

llegan los portadores de carga durante el crecimiento de lo corriente proboblemen.

te debido a arrostre de ótomos neutros hacia eso zona por los portadores de cargo

c erres pond ¡entes.

SISTEMA PARA LA MEDICION DE CONDUCTIVIDAD TERMICA A BAJAS

TEMPERATURAS, L. del Castilla, J.A. Careaga C(,1/tTO dI' 1Tlt'('.<;tigacirJTl

dí" MatroTia/('s. U.J\'.A.,\l •• y E.R. Mayer, Instituto dt' Fí<;ica. U. S.A.M.

Se ha construido un dispositivo paro lo medición de lo conductividad tér-

mica, entre 600K y lOOoK aproximadamente, de monocristales de halogenuros al-

calinos. Se describen el crióstato, el colorímetro y los circuitos de vacío y de

regulación de lo temperatura. Además, se presentan en detalle el porta.muestras,

el sistema de calefacción y el circuito electrónico de medición de lo Temperatura,

115

Un estudio de los diversos factores geométricos que influyen sobre la conductivi-

dad térmica, así como de las principales fuentes que pueden inducir a errores en

la realización de los medidas, permite prever la precisión probable que se podró

logr~r. Se ha realizado también un estudio'ono exhaustivo, de las pérdidas de lí-

quido criogénico en función del tiempo, poro varios tipos de ais lantes térmicos en

el crióstato y se presentan los resultados preliminares. Finalmente, se describe

el crecimiento, tratamiento y maquinado de las primeras muestras en ser estudia-

dos, monocristales de NaCI con diversos tipos de impurezas.

MAGNETIZACION DE SUPERFICIE EN NIOBIO SUPERCONDUCTOR,

R. Ca lIarotti, lns tituto Ve'n('zo1ano de lntJes tigacioTlc s C i('ntíficas •

Caracas. Vel1ezu('/a.

Las curvos de magnetización paro diferentes muestras de niobio fueron

obtenidas. Las curvas fueron medidas en presencia de un campo magnético varia~

ble. Para valores del campo, comprendidos entre HC2

y HC)' las curvos enseño n

claramente una magnetización diamagnética para campos crecientes y paramagnéti-

ca poro campos decrecientes. Esto está de acuerdo con la Teoría de Fink sobre

el comportamiento magnético de la cafXl superconductora de superficie. El cocien-

te de resistividad de los muestras usadas variaba desde 1':::: 120, hasta rO:::: 750.

Los resultados indican que la irreversibilidad en la cola de las curvas de magneti-

zación decrece o medido que la perfección de las muestras crece. Esto también

está de acuerdo con la Teoría de Fink, y demuestra que las corrientes inducidos en

la capo de superficie Son estabilizadas por una red de imperfecciones en el cristal.

Las curvas fueron medidas Con dos sistemas de detección eXPlesamente diseñados:

un integrador electrónico y un integrador de galvanómetro. Estos sistemas permi.

ten resolver cambios en la magnetización del orden de 0.1 gauss

(81417",\1 1:::: 0.1 9Ouss). Las curvos fueron medidas o diferentes temperaturas, en.tre 4,2°K yaoK.

116

MECANISMO DE EMISION FOTOELECTRICA EN INTERFASE MERCU-

RIO-SOLUCION. G. Bomehil, J. T. D'Alessio, D. Shiffrin', CITEFA

Comisr'rJn ,\'ari(m(Jldc /;'1Iogía Af()mica, H/wlloS Aires, Argc71ti1la.

Se ha desarrollado un método experimental para el estudio de mecanismos

de emisión fotoeléctrico en interfase mercurio~solución de eleetrolitos, con adecuo-

do control de la pureza de interfase y otros factores críticos. Se han determinado

experimentalmente curvas de corriente fotoeléctrica con variación de los paráme.

tros: polarización del electrodo metólico, concentración de "scavenger" y fuerzo

jónico. Los resultados coinciden en líneas generales con los obtenidos por méto-

dos de gota. Se propone un modelo teórico que incluye lo influencia por campo-

el determinado por la copo eléctrica en la interfase. Se calculo el descenso de 1\1

barrero de potencial por campo y otros factores que modifican la emisión fotoeléc.

trica.

Orden alfabético.

CAVIDADES DE CONCENTRACION DE BOMBEO OPTICO.

Rogelio Magar, Roberto Escudero y Jesús M. Siqueiros, CC71tro de lnfJes-

ti[!.acirJn de .\lafí>riales. Universidad Nacional Autónoma de México,

Contrariamente a lo publicado pór otros autores se ha encontrado que los

covidades de concentración de bombeo óptico no Son los de forma de cilindro elíp.

tico o multielíptico. La geometría mas eficiente ha liado fué lo de acoplamiento

cercano, no importando la forma de las lámparas. Debido a lo onterior y al hecho

de que se confirmó lo sospechado por trabajos anteriores, en el sentido de que el

meror reflector erO el papel de aluminiO, es posible construir cavidades de bombeo

cuyo costo es solo una fracción de los anteriores. El láser utilizado poro dhchos

experimentos es uno modificación del que hace tiempo había sido construido en el

Instituto de Física, y su fuente es capaz de surtir una energía de bombeo de 1225

¡oules a 3500 volts. Los energías de umbral logrados con lámpara helicoidal fue.

ron de 290 joules para un rubí de 5cm de largo y 6.35 mm de diámetro. Con lámpo.

117

ras rectas en acoplamiento cercano se logró obtener efecto lóser desde 260 ¡oules.

En una cavidad elíptica el me;or resultado usando el mismo tipo de reflector fué de

360 ¡oules.

DEFlEXION MAGNETICA DEL RAYO LASER, Betty Kerlleñevich y

Enrique Chapunov. Univf!Tsidad Nacional del Sur, Habia nlanca, A.rgen-

/ ina •

E s ta Comun icac ión tra ta de lo des v iac ión de un royo lo ser obten ido o l in.

troducir un campo magnético no homogéneo en substancias donde pued~ observarse

el efecto CoUon Mouton. Después de uno breve introducción poro explicar los

cólculos sencillos que precedieron la realización del experimento, se describe el

dispositivo que fué construido paro observar el fenómeno.

DETECTOR DIFERENCIAL CON DISPOSITIVOS DE ESTADO SOLIDO

PARA MODULADOR DE lASER, Betty Kerlleñevich y Enrique Chopunov,

UnlrJ(,Tsidad Nacional drl Sur, Hahia nlanca, ATl!en/ina.

Si un rayo laser atraviesa la atmósfera, sufre variaciones en intensidad,

dirección, fose y polarización, que Son debidos o fluctuaciones en el índice de re.

fracción de lo atmósfera que aparecen con vientos y turbulencias térmicos. Los

mediciones hechas del efecto de esas fluctuaciones han demostrado que el más pe_

queño de todos es el cambio en polarización. Esto es la razón por lo cLOlla mcdu-

loción por polari zación es el método mas adecuado de transmitir información en un

hoz laser. Pero la modulación por polarización no elimino completamente los va-

riaciones en lo señal detectado debidas a fluctuaciones en lo intensidad del hoz.

Aquí se describe un sistema por medio del cual los autores han podido analizar ex.

perimentalmente la interacción entre la mooulación por amplitud y lo modulación por

polarización. Aunque los resultados obtenidos han mostrado que lo influencio de

variaciones en este sistema es razonablemente pequeñ~, los perturbaciones introdu-

118

cidas por variaciones de intensidad del haz no son completamente suprimidas. Se

añade un circuito que reduce el efecto de los fluctuaciones en intensidad haciéndo-

lo despreciable.

METODO SENCILLO DE DETECCION DE RESONANCIAS MOSSBAUER,v. Beltrón-López*, I\raci(JT4 Cr'ltro SIJe/rar. ComisiófI Sacirma/dr I:Tlrr~

gía Suc/rar. Pedro Castro Varela, Rraci(JT. CrntrO "'/le/rar. Comh.irill

,"acirma! dI' /:lIrrgia "'tlclrar.

Lo detección automótica de resonancias Mossbauer, se hace actualmente

empleando un analizador multicanal. Esto encarece considerablemente los espec-

tógrafos Mossbauer. En este trabajo se describen dos técnicas sencillas que per-

miten prescindir del analizador multicanol poro detector y medir resonancias Moss-

bauer cuando la absorción es considerable (> 2%). Una de estas técnicas ha sido

reportada anteriormente por uno de los autores!.

facultad de Ciencias, Uni .•.ersidod Nocionol Autónomo de México.

1. V. Beltrán y G. Lorio. Re .•.•Sci.lnsl. 38,707, (1967).

RADIOllSIS DE SOLUCIONES ACUOSAS DE CLORAL HIDRATADO,Miguel A. Limón M. y Javier Reyes L •• Programa r/r ..1plicaciofl('<; 1mill<;-

triall's r/r la Radiación, Comisión Sacianal dr I:'flrrgía ,\'t4cirar.

Soluciones acuosos de cloral hidratado fueron irradiadas con rayos X con

energía en el interva lo de 045 a 1.5 MeV, e lectrones de 1.0 MeV de energía y rod ia-. . d I 60clon gamma e Co. La variación del pH de las soluciones con la dosis fue es-

tudiado para concentraciones molares entre 0.05 y 1.0. La variación puede em-

plearse como una relación dosimétrica hasta una dosis de 600 rads. Se presenta

también, el estudio de los efectos de lo temperatura de irradiación, lo saturación

de las soluciones con oxígeno y nitrógeno y la razón de dosis sobre el mecanismo

de reacc ión.

Instituto de Físico, U.N.A.M.

119

MEJORAS Y PRUEBAS DE LA BALANZA REGISTRADORA EXTREMA-

DA!;'ENTE SENSIBLE PARA CARGAS !;,UY GRANDES, José !;,ireles

Malpica, Lahoral",/(} dl" "¡<;ita .\p/i.ada. /:"scu('/a S u/'C'r¡or dc Física -'

.\latl"mtÍlicQ<;, "Isti/Ulo l'o/ift;"lh"o Sa.ifmal.

ANTECEDENTES.- Las be lanzas ordinarias están limitadas por que lo

sensibilidad depende de lo posición del centro de masa y de lo masa del sistema

móvil y por la deformación elóstica del filo de la cuchilla centro I y soporte. Se

evitó que lo cuchillo central soportara el peso girándolo 1800 y sosteniendo el

sistema móvil magnéticamente. Se construyó una bolanzo de mas de 100 kilogra-

mos del sistema móvil que ero sensible o 50 miligramos.

MEJORAS. Armadura e i Ifndrico, ós ti I be lanceado a utomótica mente, registro en oon-da ancho de papel, escala de masas puede variarse, cero suprimido. carga y momen-

to de inercia constantes.

PRUEBAS. a.- Balanceamiento con masas iguales dé uno línea recta paralela al

eje del tiempo. b.- Calibración. Se agrega un gramo y se permite el bolanceomien-

to que tomo varios minutos. Se quita el gramo y se repite este ciclo varias veces.

La escalo es del orden de 25 cm por gramo. c.- Cambio de Masa de Seres Vivos.

Se colocaron sucesivamente en la balanza, un perro, un conejo, uno gallino, ranas

y sapos. Se notaron cambios de pérdida de masa debido al estado emocional del

perro y su experiencia. También se notaron diferencias entre el peno y la gallina

y entre las ranas y Jos sapos.

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