Les galaxies • Introduction • Galaxies elliptiques • Galaxies spirales • Relations d’échelle • Trous noirs centraux • Fonction de luminosité • Spectres

Les galaxies

• Introduction

• Galaxies elliptiques

• Galaxies spirales

• Relations d’échelle

• Trous noirs centraux

• Fonction de luminosité

• Spectres

Classification : la séquence de Hubble

Introduction

elliptiques

spirales

spirales barrées

lenticulaires

• La classification de Hubble est morphologique et influencée par les effets de projection (vue en 2D et non 3D)

Introduction - 2

• Les galaxies elliptiques sont notées En (n = 0,…,7)

où

ab

n 110

ab

• L’ellipticité n’est pas nécessairement une propriété intrinsèque de la galaxie (un cigare ou un disque peuvent être classifiés E0, selon l’angle de vue)

• Les galaxies spirales sont notées Sa, Sb, Sc, Sd selon l’importance du bulbe par rapport au disque et les caractéristiques des bras

Introduction - 3

• On introduit aussi des classes intermédiaires (Sab, Sbc, Scd)

• Les spirales barrées ont une classification similaire : SBa, SBab, SBb,…

• Les galaxies ne rentrant pas dans ce schéma sont classifiées irrégulières

Introduction - 4

Rapport masse / luminosité

• Généralement donné en unités solaires → Y = 1 pour le Soleil

• Dépend de la bande spectrale (ex : YV = M/LV)

• Extrapolé à la luminosité bolométrique sur base de modèles spectraux• S’applique aux étoiles, amas d’étoiles, galaxies, amas de galaxies

• Ex : étoiles massives : Y < 1

galaxies spirales avec beaucoup de gaz : Y ~ 1 – 10

galaxies elliptiques : Y ~ 10 – 100

amas de galaxies : Y ~ 300 Pourquoi Y > 1 dans la plupart des galaxies ?

Introduction - 5

→ Y augmente quand la galaxie « vieillit »

• Les étoiles les plus massives (→ les plus lumineuses) évoluent plus vite (M ≈ cte mais L diminue)

(et surtout quand la formation d’étoiles ralentit)

• Les étoiles chaudes ionisent le gaz environnant (régions HII, grand L pour M très faible)

→ renforcement de la variation de Y avec l’âge

• Les cadavres stellaires ont un Y très élevé

• et la matière sombre un Y infini…

Introduction - 6

Couleur

• La « couleur » d’un objet est mesurée par un indice de couleur

(ex : B–R = mB – mR)

• Après correction éventuelle du rougissement par les poussières, c’est une propriété intrinsèque de l’objet

• Un objet avec un indice de couleur élevé sera qualifié de rouge, avec un indice de couleur faible (ou négatif), de bleu

objet rouge

objets bleus

B R

Introduction - 7

Métallicité

• Contenu en éléments à partir du carbone

• Le fer est souvent considéré comme représentatif

• S’applique aux étoiles, à la matière interstellaire, aux galaxies

• Dépend de l’histoire chimique de la matière (générations précédentes d’étoiles) → généralement non homogène dans une galaxie

• Métallicité plus élevée → objet plus rouge (car plus de raies d’absorption dans le bleu)

Introduction - 8

Magnitudes

• Pour un objet ponctuel :

– soit on mesure la magnitude intégrée

• Pour un objet étendu :

– soit on mesure la magnitude par unité d’angle solide

où Isurf est le flux reçu par unité d’angle solide

(μ en mag/arcsec2)

Introduction - 9

Théorème du viriel

• Dans un système isolé en équilibre dynamique :

2 EC + EP = 0

(en valeur absolue, énergie cinétique = ½ énergie potentielle)

• Estimation de la masse d’un amas (de galaxies) :

R = distance moyenne entre 2 galaxies → EP ~ −GM2/2R (*)

V = vitesse moyenne des galaxies → EC ~ ½ MV2

(* pour ne pas compter 2 fois l’énergie associée à un couple de galaxies)

(early-type galaxies)

Nomenclature

– gE (giant elliptical)

– E (elliptical)

– cE (compact elliptical)

– dE (dwarf elliptical)

(brillance de surface de dE plus faible que cE)

Galaxies elliptiques

ESO 325−G004

(gE)

M 32 (cE) NGC 205 (dE)

Galaxies elliptiques - 2

– galaxies cD : elliptiques supergéantes (c) avec halo étendu → apparaissant diffuses (D)

situées au centre de certains amas riches

Image : NGC 3311 (cD) et NGC 3309 (gE) au centre de l’amas Hydra I.

On note la présence de milliers d’amas globulaires autour de ces galaxies


– galaxies S0 : lenticulaires (intermédiaires entre spirales et elliptiques)

≈ spirales sans bras spiraux

Image : NGC 2784


– galaxies dSph : sphéroïdales naines, très faible brillance de surface

→ observables seulement dans le groupe local

(peut-être les galaxies les plus fréquentes, mais difficilement observables)

Image : NGC 147


• On constate empiriquement que la brillance de surface décroît du centre vers la périphérie selon une loi simple (loi de de Vaucouleurs) :

Profil de luminosité

ou : (loi en r1/4)

Re = rayon effectif (contient la moitié de la lumière émise)

Ie = brillance de surface au rayon effectif


• Pour les galaxies cD, on constate un excès de brillance aux grands rayons par rapport au profil en r1/4

→ cD ≈ gE + halo lumineux étendu

• Le halo étendu des cD serait un résidu des nombreuses galaxies « avalées » par l’elliptique géante

• La loi de de Vaucouleurs est généralisable aux isophotes elliptiques

(dans ce cas, avec ae et be les demi grand axe et petit axe)


• étoiles vieilles, peu de gaz

→ plus de formation d’étoiles

• parfois des bandes de poussière (résidus de spirales absorbées ?)

Composition

NGC 7049

Centaurus A


• Pourquoi toutes les galaxies elliptiques ne sont-elles pas sphériques ?

• Rotation comme les spirales ?

• Aplatissement par rotation significatif si vrot ~ σv

où

or on observe plutôt vrot << σv

et galaxies triaxiales

→ la rotation ne peut expliquer l’ellipticité apparente

→ la forme est un témoin de l’histoire

Ellipticité

Le centre de l’amas de la Vierge


• Les collisions entre étoiles tendent à symétriser le système

• Le temps nécessaire à cette « relaxation » peut être estimé par :

trelax = temps caractéristique de changt de direction suite aux collisions

tcross = temps de traversée du système

N = nombre d’étoiles dans le système

Stabilité de la forme ellipsoïdale

• Avec tcross ~ 108 ans et N ~ 1012

→ trelax ~ 1018 ans >> âge de l’Univers

→ ellipsoïde stable


• En général : isophotes ≈ ellipses concentriques

• Mais :

− ellipticité ε pas toujours constante avec le rayon

− orientation du grand axe peut varier : isophote twisting

Ecarts à la forme ellipsoïdale

• Le twisting peut être un effet de projection si ε varie

(la direction apparente du grand axe semble varier plus si ε → 0)


• Ecart des isophotes à la forme elliptique :

« boxiness » et « diskiness »

• Diskies : − rotation globale plus importante

− faibles émetteurs radio et X

• Boxies : − M/L plus élevé au centre

− large gamme d’émissions radio et X

− certaines ont un noyau en contre-rotation


• Structures complexes parfois visibles à faible brillance de surface

Coquilles et vagues

• Signes d’évolution complexe, sans doute liée à des fusions de galaxies

Image : NGC 474

(late-type galaxies)

Nomenclature

– spirales : Sa, Sb, Sc, Sd (+ intermédiaires Sab, Sbc, Scd)

– spirales barrées : SBa, SBb… (+ intermédiaires SBab, SBbc…)

Galaxies spirales

M 74 NGC 1365

Galaxies spirales - 2

• Les sous-classes a, b, c correspondent à des différences sur :

Sa Sb Sc

importance du bulbe (Lbulbe/Ltot) grande (~0.3) moyenne (~0.13) faible (~0.05)

ouverture des bras (θ) enroulés (~6°) (~12°) ouverts (~18°)

structure des bras lisse intermédiaire granuleuse

couleur (B−V) rouge (~0.75) (~0.64) bleue (~0.52)

fraction de gaz (Mgaz/Mtot) faible (~0.04) moyenne (~0.08) élevée (~0.16)

θ

• Les spirales barrées (± aussi nombreuses que les spirales) ont une classification analogue

bulbe

bras


Sa

M 104 « Sombrero »


Sab

M 81

M 63

Sb


Sbc

NGC 3184

NGC 300

Sc / Sd


SBb

M91

M 95

SBb


SBbc

NGC 1300

M 109

SBc


« intermédiaire » (embryon de barre)

M 83

• La brillance de surface (moyenne) du disque décroît avec la distance au centre selon une loi exponentielle :

Profil de luminosité

ou :

• μ0 pas mesurable directement (centre occupé par le bulbe) → extrapolation

• μ0 pratiquement constant dans les galaxies « normales » :

(loi de Freeman)

• La brillance de surface du bulbe obéit à la même loi que celle des galaxies elliptiques


• Si la galaxie n’est pas vue de face :

Courbes de rotation


où i = inclinaison (angle entre le plan galactique et le « plan du ciel »)

- vrad mesuré par spectroscopie (effet Doppler)

- i déterminé en supposant le disque circulaire

(à part les bras spiraux…)

• La vitesse de rotation dans les zones extérieures est trop grande par rapport à la masse estimée (étoiles + matière interstellaire)


→ on postule l’existence d’un halo de matière sombre

• Modélisation : on suppose des orbites circulaires dans le disque


2

2 )( R

RMmGRvm

GRv

RM2

)(

où M(R) = masse incluse à l’intérieur du rayon R

On estime la quantité de matière « normale » (lumineuse) Mlum à partir de L(R) et d’un rapport M/L estimé

→ donne une courbe de rotation prédite

→ la quantité de matière sombre Mdark est ce qui manque pour expliquer la courbe de rotation :

RGM

Rv lumlum )(

)()()( 22 RvRvGR

RM lumdark

• On modélise séparément les différentes composantes (disque, bulbe, halo, masse centrale éventuelle)


R z

r

)()( RFR

GMRv On définit le potentiel gravifique F(R) tel que

Kuzmin) de (potentiel )(

)( 2/322

2

zar

GMrRF disk

disk

isotherme) (sphère arctanπ4

)(00

300

RR

RR

R

RGRFdark

Les paramètres Mdisk, a, ρ0, R0… sont ajustés pour rendre compte des observations

1. Etoiles :

Type plus tardif → plus d’étoiles jeunes

→ plus d’étoiles massives

→ couleur plus bleue

Composition


(En accord avec l’importance réduite du bulbe, plus rouge et contenant des étoiles plus vieilles)

M 81 NGC 300

2. Gaz :

Type plus tardif → plus grande proportion de gaz (nécessaire à la formation d’étoiles)

3. Poussières :

Masse des poussières ~1% masse du gaz

Si poussières chauffées par des étoiles jeunes → émission dans l’IR lointain (FIR) → surtout dans les spirales tardives


M 104 en fausses couleurs :

bleu = visible (HST)

rouge = FIR (Spitzer)


Structure

1. Bras spiraux :

Contraste accentué dans le bleu mais apparent aussi dans le rouge → implique toute les composantes du disque mais excès d’étoiles jeunes

Ondes de densité (amplitude ~10 – 20%) qui se propage à une vitesse différente de la matière

Perturbation amplifiée par évolution dynamique

Plusieurs théories pour expliquer leur apparition : phénomène chaotique, effet de marée d’un compagnon, déclenchement de formation d’étoiles par la rotation différentielle…


2. Barre :

Structure stable sur plusieurs périodes de rotation

Déclenchée par instabilité dans le disque

NGC 6050 et IC 1179

Relation d’échelle =

• relation entre plusieurs grandeurs caractéristiques d’une classe d’objets

• obtenue empiriquement dans l’Univers proche

• qui peut être appliquée aux objets lointains pour lesquels la détermination d’une des grandeurs nécessiterait la connaissance de la distance

Ex :

→ permet d’estimer la distance de ces objets lointains

Relations d’échelle

δv L

indépendant de d dépend de d

Relations d’échelle - 2

Tully – Fisher (galaxies spirales)

vmax = vitesse de rotation maximale (dans le « plateau » – mesurée par exemple par la raie de H à 21 cm)

L = luminosité intégrée

α = exposant variable avec la longueur d’onde (α augmente avec λ)

• galaxies proches : spectre résolu spatialement

• galaxies éloignées : spectre intégré

W

ivc

W sin2 max0


Interprétation :

)1( π4~ π4

~ 22 surfsurf IRL

RL

I

(2) 2max

2max

2max

LM

vGL

vGM

RG

RvM

2

4max

22

π4~ : )1()2(

LM

vLG

IL surf 4max22π4

1~ v

LMGIL

surf

4max

te

te

sombre) matière la(incluant cet

Freeman) de loi ( c supposeon si

vL

LM

I surf


Interprétation (2) :

Comme L est en gros proportionnel à M*, Tully-Fisher relie M

* et v4

Or, dans certaines galaxies (les moins massives, qui ont eu le plus faible taux de formation d’étoiles), Mgaz devrait être pris en compte

M*

Mdisk

On observe effectivement une meilleure corrélation entre log vmax

et log(Mdisk = M*+Mgaz) qu’avec M

*

seule

→ suggère que le rapport M/L (et donc la fraction de matière sombre) est ± constant dans une large gamme de masses galactiques


Faber – Jackson (galaxies elliptiques)

σ0 = dispersion de vitesse au centre de la galaxie

L = luminosité intégrée

Dispersion autour de la relation plus grande que pour Tully-Fisher

→ suggère qu’un autre paramètre (au moins) entre en jeu


Plan fondamental (galaxies elliptiques)

• On cherche une relation entre 3 paramètres afin de diminuer la dispersion

• On constate empiriquement que

où Re = rayon effectif (contient la moitié du flux lumineux)

et = flux moyen à l’intérieur de Re

→ suggère de chercher une relation entre , Re et σ0

ee IR ~

eI

eI


I

Trous noirs centraux

Trou noir = solution des équations de la relativité générale pour une masse ponctuelle

• vitesse de libération vlib :

• rayon de Schwarzschild : RS = R pour vlib = c

• trou noir = corps pour lequel R < RS

• toutes les galaxies suffisamment massives semblent contenir un trou noir central supermassif (SMBH, M ~ 105 – 109 MO)

RGM

vR

MmGmv liblib

2

21 2

)Men si km(en 32

O2 MMcGM

RS

Trous noirs centraux - 2

Détection dans les galaxies non actives

• Effet dynamique mesurable dans une région où le mouvement autour du trou noir (BH) domine

R0 = rayon d’influence gravifique du trou noir

σ0 = dispersion de vitesse au centre de la galaxie (elliptique) ou du bulbe (d’une spirale)

• Résolution angulaire à atteindre :

→ possible dans les galaxies proches avec les meilleurs instruments

20

00

BHBHKepler

GMR

RGM

v

120O

6 Mpc1km/s100 M101.00 DM BHDR


• Augmentation de la dispersion de vitesse σ ou de la vitesse de rotation vrot dans la région centrale (R < R0)

• Pas de preuve directe que c’est un trou noir mais pas de solution alternative (masse énorme dans volume réduit)

image du centre galactique

fente du spectrographe

spectrex

λ


Corrélations

• Estimations de la masse du SMBH dans quelques dizaines de galaxies

→ étude des corrélations avec des propriétés galactiques

→ on observe une corrélation entre la masse du trou noir et la masse du bulbe (entre autres) :

MSMBH / Mbulge ~ 0.002

évolution conjointe ?

résultat de fusions galactiques ?


Sagittarius A*

• Au centre de notre Galaxie : amas compact d’étoiles centré sur la source radio SgrA*

• On a pu mesurer les mouvements propres et vitesses radiales de ~1000 étoiles de cet amas (dans 10 secondes d’arc autour de SgrA*)

→ impliquent la présence d’une masse

M = (3.6±0.4) 106 MO

dans R < 0.01 pc (2000 UA) centré sur SgrA*

Fonction de luminosité = nombre d’objets en fonction de leur luminosité

• Φ(L) dL = nombre de galaxies par unité de volume, dont la luminosité est comprise entre L et L+dL

• Densité totale :

• On a une fonction analogue en magnitude (absolue) :

• On peut définir une fonction de luminosité pour chaque classe de galaxies (ou de n’importe quel objet) ; elle peut varier au cours du temps

Fonction de luminosité

0

)( dLLΦ

dMMΦMΦ )( :)(

Fonction de luminosité - 2

• Difficultés :

– la mesure de L dépend de la distance (souvent estimée à partir du redshift z)

– besoin d’échantillons représentatifs → grand volume (mais pas trop car évolution…)

– L dépend du filtre choisi et décalage avec z (correction-k)

– biais de Malmquist → difficulté de déterminer Φ aux faibles L

→ obtenir un échantillon limité en volume et non en magnitude


Fonction de luminosité de Schechter :

*/

**)( LLe

LL

ΦLΦ

L* = luminosité caractéristique

(décroissance exponentielle si L > L*, loi en puissance si L < L

*)

Φ* = facteur de normalisation

(Φ*, L

*, α dépendent du filtre)

→ bonne approx. empirique de la fonction de luminosité globale

L* ~ 1010 h–2 LO

Φ* ~ 10–2 h3 Mpc–3 α ~ –1


• Chaque type de galaxies a sa fonction de luminosité propre :

– spirales sur petits domaines de L

– elliptiques dominent à grand L

– faibles L dominés par Irr et dE

• Distributions différentes dans le champ et les amas :

Ex : – rapport Irr / dE à faible L

– rapport (Sa+Sb) / (SO+E) àgrand L


Diagrammes couleur-magnitude

• Classification plus simple (ne nécessite pas d’étude de morphologie)

→ distribution bimodale :

un pic « lumineux et rouge » ; un pic plus « faible et bleu »

• Φ différentes pour les galaxies « rouges » et « bleues »

→ Schechter ≈ coïncidence

• pour une même L, toujours 2 pics dans la distribution de couleurs


• La couleur centrale (le mode) de chaque pic se décale vers le rouge quand la luminosité augmente (effet plus marqué pour la population bleue)

• Le rapport M/L est plus grand pour la population rouge (moins d’étoiles jeunes, très lumineuses)

→ la bimodalité en couleur est encore plus marquée lorsqu’elle est portée en fonction de la masse de la composante stellaire

(« pivot » vers ~ 2 – 3 × 1012 MO)

• Dans l’UV, visible, IR proche : le spectre des galaxies est dominé par l’émission des étoiles (+ gaz sous forme de raies d’émission)

→ spectre de galaxie = superposition de spectres stellaires (avec décalages Doppler → décalage + élargissement des raies)

Spectres de galaxies

Fλ

λ(Å)

Spectre d’une galaxie elliptique

Spectres de galaxies - 2

• Evolution stellaire assez bien connue

• Spectres calculés par modèles d’atmosphères stellaires

→ on peut calculer le spectre intégré d’une galaxie si on connaît le nombre d’étoiles en fonction de leur masse, composition chimique, état d’évolution

• ces paramètres peuvent être calculés à partir de la fonction de masse initiale (IMF) et du taux de formation d’étoiles (SFR)

NGC 1672


Fonction de masse initiale

• IMF (Initial Mass Function)

φ(m)dm = fraction d’étoiles ayant, à la naissance, une masse comprise entre m et m+dm

Normalisation :

avec mi ≈ 0.08 MO

ms ≈ 100 MO

s

i

m

m

dmmm OM 1)(

IMF de référence (Salpeter) :

φ(m) ~ m–2.35

(surestime les très faibles masses)


Taux de formation d’étoiles

• SFR (Star Formation Rate)

ψ(t) = taux de formation d’étoiles (en MO/an) :

ψ(t) dépend de l’histoire de la galaxie considéréedt

dmt gaz)(

Métallicité

• Z(t) = proportion (en masse) des éléments à partir du carbone (donc synthétisés dans les étoiles)

• Le Z initial des étoiles est celui du milieu interstellaire dans lequel elles se forment (enrichi par les générations précédentes d’étoiles)

• Z suffit, en 1ère approximation, pour décrire la composition chimique


Distribution spectrale d’énergie

• SED (Spectral Energy Distribution)

Sλ,Z (t) = énergie émise par un ensemble d’étoiles de métallicité Z et d’âge t, par unité de longueur d’onde et de temps

Synthèse de populations stellaires

• Flux émis par la galaxie :

L’intégration remonte le temps depuis t΄ = 0 (temps présent) jusque t (naissance de la galaxie)

tdtStttF ttZ

t

)( )()( )(,

0


Sλ,Z (t–t΄)(t) = spectre lumineux émis au temps t, tenant compte de l’évolution chimique de la galaxie et du stade d’évolution des étoiles

→ calculé au moyen des modèles d’évolution et d’atmosphères

Sur base de l’IMF adoptée, on obtient la densité de population le long des isochrones → Sλ,Z (t–t΄)(t) = somme de tous les spectres sur un(e) isochrone


• Spectres d’une population stellaire née « en bloc » il y a t milliards d’années (t = 0.001 → 13)

106 ans : dominé par étoiles massives (UV)

107 ans : diminution rapide UV et augmentation NIR (supergéantes rouges)

108 ans : disparition quasi-totale UV et NIR stable (géantes rouges)

109 ans : dominé par géantes rouges

4–13×109 ans : évolution très lente

13×109 ans : légère ré-augmentation UV (étoiles post-AGB et naines blanches très chaudes)

Break à 4000 Å : dès 107 ans, opacité H ↔ H–, utile pour déterminer le redshift et le type de galaxie


• Spectres détaillés pas toujours disponibles

→ indices de couleur (temps d’obs. moindre, grand nombre d’observations simultanées…)

• Intégration des spectres dans les bandes passantes des filtres

→ indices de couleur théoriques

– rougissement rapide pour les populations jeunes

– M/L augmente avec l’âge car M constant et L diminue (effet beaucoup plus marqué dans le visible que le proche IR)

→ LK ± bon indicateur de la masse


• Influence du taux de formation d’étoiles

La formation d’une population « en bloc » est peut-être adaptée aux amas, mais pas à la plupart des galaxies

→ tenir compte de l’évolution du SFR

Modèle « classique » :

tf = moment du démarrage

τ = temps caractéristique

H(t) = 0 si t < 0, = 1 si t > 0 (fonction de Heaviside)

→ démarrage brusque puis décroissance exponentielle suite à l’épuisement progressif du gaz

ftt ttHet f 1)(


• La couleur prédite dépend fortement du temps caractéristique de formation d’étoiles τ

Si τ est trop long, le rougissement avec le temps est plus faible car il continue à se former des étoiles massives, bleues

Pour expliquer les couleurs des galaxies E/SO, il faut τ < 4×109 ans

→ essentiellement plus de formation d’étoiles depuis 4 à 5 milliards d’années

(mais ceci ne tient pas compte des collisions galactiques)


• Contribution des différents composants :

– étoiles : continuum + raies d’absorption

– gaz : raies d’émission

– poussières : extinction + rougissement (lumière absorbée plus fortement dans le bleu et l’UV et réémise dans l’IR)


• Evolution le long de la séquence de Hubble (des elliptiques aux spirales de plus en plus tardives) :

– SED de plus en plus bleue

– break à 4000 Å de moins en moins marqué

– profondeur des raies en absorption diminue

– raies d’émission augmentent (régions HII autour d’étoiles jeunes)

– spectres des E et SO quasi identiques (étoiles vieilles)


• Modélisation :

– ajustement de populations composites via des modèles de SSP (Single Stellar Population) de Z et t donnés


• Raies d’absorption principales dans le visible :

CaII H et K (3934-3969)

bande G (4300)

break à 4000 Å

Hβ (4861)

MgI b (5174)

NaI D (5895)

atm.Fe (5270)

Hα (6563)


• Raies d’émission principales dans le visible :

Hβ (4861)

Hα (6563)

[OII] (3727)

[OIII] (4959-5007)

[NII] (6548-6583)

[SII] (6717-6734)


Etude du contenu gazeux

• Rougissement

Poussière absorbe la radiation → s’échauffe → réémet dans le FIR

où Iλ = flux intrinsèque

Fλ = flux observé

f(λ) = courbe de rougissement

c mesure l’importance du rougissement

f(λ) dépend du type de poussière

)(.loglogou 10 )(.

fcIFIF fc

f(λ)


• Décrément de Balmer

Selon le type de mécanisme d’émission, on peut calculer les rapports d’intensité théoriques de certaines raies (notamment la série de Balmer de l’hydrogène)

On utilise généralement le rapport des intensités de Hα et Hβ (décrément de Balmer)

Le rapport d’intensité théorique varie de 2.85 (région HII) à 3.1 (AGN)

Comparaison des rapports observé et théorique → estimation du rougissement

E

n = 1

n = 2

n = 3

n = 4n = 5

HαHβ Hγ

Hβ

Hα

Hβ

Hα loglog1.3I

I

F

Fc


• Source d’ionisation

La comparaison des intensités de certaines raies d’émission permet de distinguer entre les différentes sources d’excitation et d’ionisation du gaz

Les rapports d’intensité de raies voisines sont intéressants car pratiquement indépendants du rougissement

Ex : [OIII]/Hβ, [NII]/Hα


• Estimation du SFR

Nombreux indicateurs dans différents domaines spectraux, calibrés à l’aide de modèles de populations stellaires

– flux UV ↔ population massive et très jeune, mais très sensible au rougissement

– visible et NIR : intensité de certaines raies d’émission ↔ flux ionisant ↔ étoiles chaudes

– FIR : émission thermique de la poussière chauffée par les étoiles massives

– radio : émission de résidus de supernovæ

Tous ces indicateurs étant indirects, on essaie de les combiner pour réduire les incertitudes


Exemples d’indicateurs de SFR :

Birthrate parameter = SFR actuel / moyenne du SFR passé

O

101O

1411O

1421O

L)μm10008(1071.1)yrM(

)serg)(OII(10)4.04.1()yrM(

)serg)(Hα(109.7)yrM(

LSFR

LSFR

LSFR

RSFR

b

Mesure le taux d’activité actuel par rapport au passé

Galaxie « starburst » : b > 2 – 3


• Métallicité

Galaxies proches : estimée à partir de la composante stellaire

Galaxies éloignées : on doit recourir au gaz (émissions plus faciles à mesurer)

Estimation à partir des raies de [OII] 3727 et [OIII] (4959+5007)

Dégénérescence : deux valeurs de [O/H] possible pour une même valeur de R23

Les galaxies

• Introduction

• Galaxies elliptiques

• Galaxies spirales

• Relations d’échelle

• Trous noirs centraux

• Fonction de luminosité

• Spectres Fin du chapitre

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