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1930 年代における為替レートと経済復興 バリー・アイケングリーン ジェフリー・サックス 1984 11 1 付論 A この付論では金本位制のもとでの二国マクロ経済均衡モデルを提示する。このモデルはマンデル=フレミン グモデル(Mundell 1964 および Bruno and Sachs 1985 を参照)を総供給行動および金と貨幣との関連に重 点を置いて修正したものである。単純化のために、同一の構造方程式の係数をもつ二つの対称的な経済を想定 する。 総供給は賃金の負の関数として与えられるものとする。q GDP の対数、w を賃金の対数、  p を国内生産 物の価格の対数としてそれらの関係を次のように表す。 q = α(w p). (1) よって、α は賃金に対する産出の弾力性を表す。対称をなす方程式 q = α(w p ) は他国に適用される (アスタリスクは他国の変数を表すものとする) 。我々は本文では自国の方程式のみ示し、完全な二国モデルは A.1. で示す。 ケインジアンの仮定である名目賃金の硬直性を導入する。 w = ¯ w. (2) ¯ w を定数として固定すると、 (通貨の切り下げなどを通じた)名目需要の拡張は w に対する p を上昇させ、 w p を圧縮させる。結果として総供給を増加させる。 自国は自国通貨を金に対して固定させる。G を自国通貨一単位に対する金の重量とする(よって 1/G 金の一単位の価格を表すG の上昇は通貨の切り上げを意味し、G の減少は切り下げを意味する。さらに g = log G とおく。他国では同様に G で他国通貨の単位当たりの重量を表すものとし、g = log G とおく。 自国通貨と他国通貨の交換比率である為替レート E G/G に等しい。繰り返しになるが、E の上昇は自国 通貨が切り上がったことを意味する。e = log E とおくと、e = g g となる。 各国の総需要は生産物の相対価格と名目金利 i の減少関数とする(動学モデルで我々は名目金利と実質金利 とを区別する) 。よって自国の生産物の価格(=物価)P と他国の自国通貨表示による価格 P /E を用いて自 原題は “Exc hange Rates and Econ omic Recov ary in the 1930s” NBER Working Paper No. 1498 Barry Eichengreen and Jeery Sachs 1

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8/8/2019 Appendix A: Exchange Rates and Economic Recovery in the 1930s

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1930 ∗

1984 11

1 A

Mundell 1964 Bruno and Sachs 1985

q GDP w p

q = − α(w − p). (1)

α q∗ = − α(w∗ − p∗ )

A.1.

w = w. (2)

w w pw − p

G 1/GG G

g = log G G∗ g∗ = log G∗

E G/G ∗ E e = log E e = g − g∗

iP P ∗ /E

∗ “Exchange Rates and Economic Recovary in the 1930s” NBER Working Paper No. 1498† Barry Eichengreen and Jeffery Sachs

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1

q = − α(w − p) (a = 1 /α )q∗ = − α(w∗ − p∗ )w = ww∗ = w∗

q = − δ( p + g − g∗ − p∗ ) − σiq∗ = − δ( p∗ + g∗ − g − p) − σi ∗

m − p = φq − βim ∗ − p∗ = φq∗ − βi ∗

i = i∗

m = r − g − ψm ∗ = r ∗ − g∗ − ψ∗

0 = γdr + (1 − γ )dr ∗

PE/P ∗ p + g − g∗ − p∗

q = − δ( p + g − g∗ − p∗ )σi. (3)

m − p = φq − βi. (4)

m M

i = i∗

. (5)

(5)

R1/G R/G Ψ = ( R/G )/M

m = r − g − ψ, (6)

(6)

2

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ψ r

RW RW =R + R ∗ dr = d log R = dR/Rγ = R/R W

γdr + (1 − γ )dr ∗ = 0 , (7)

A.1. 12 q,w,p,i ,m,r q∗ , w∗ , p∗ , i ∗ , m ∗ , r ∗

12 1/GΨ g ψ

m rdg < 0

(gold reserve) dr = 0 (gold backing) ψ

dg∗ = 0 = dψ∗

dg < 0, dψ = 0 dg∗ = 0 = dψ∗

dg = dg∗ < 0, dψ = dψ∗ = 0

dm = dm ∗ = 0

dg = dg∗

= 0 , dψ = dψ∗

> 0

1.1

r g m ψ dr = 0dr ∗ = 0 m ∗ = r ∗ − g∗ − ψ∗ dψ ∗ = dg∗ = 0

dm ∗ = 0

(∆ = − (1 + δa)[β (1 + δa) + σ(a + φ)] + δa[δaβ − σ(a + φ)] < 0 )

dq =1∆

[δβ + 2 σδ(a + φ)]dg > 0,

dq∗ = βδ∆

dg < 0,

d(w − p) = −1

α∆[δβ + 2 σδ(a + φ)]dg < 0,

di = −1∆

[δ(a + φ)]dg < 0.

3

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1.2 dg < 0 , dψ = 0

rdr ∗ = − [γ/ (1 − γ )]dr r r ∗ dψ∗ = dg∗ = 0dm ∗ = dr ∗

r ∗ dq∗ > 0

( dΩ = 11 − γ β [1 + 2aδ] + ( a + φ)[2σaδ + σ] > 0

Γ = γ1 − γ

)dq = −

[β + 2 φδ(a + φ) + Γ β + Γ σ(1 + aδ) + 2Γ aδ]dg > 0,

dq∗ = ∗1Ω

[δβ (Γ + 1)] dg + σdr∗

β + σ(a + φ)≶ 0,

dr ∗ =1Ω

[β + σ(a + φ)][2φδ − 1]Γdg ≶ 0,

di =1Ω

[Γ(1 + aδ) + (1 − Γ)( a + φ)δ]dg ≶ 0.

dr ∗ < 0 dq∗ dg < 0dr ∗ > 0 dq∗ > 0 dr ∗ > 0 dq∗

dr ∗ > 0 δ β δ = β = 0 dq∗ = dr ∗ / (a + φ) > 0 dr ∗ = − γdg > 0

1.3 dg = dg∗ < 0 , dψ = dψ∗ = 0

(Λ = β + σ(a + φ) > 0 )

dq = dq∗ = −σΛ

dg > 0,

di =1Λ

dg < 0,

d(w − p) =σ

αΛdg < 0.

1.4 dg = dg∗ < 0 , dm =

dm ∗ = 0

dg = dg∗ = 0 ,di = 0 ,

d(w − p) = 0 .

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1.5 dg = dg∗ = 0 , dψ = dψ∗ > 0

Ψ P si ∗ dm = dm ∗ = dφ = − dφ∗

dq = dq∗ = −σΛ

dφ < 0,

di =1Λ

dφ > 0,

d(w − p) =σ

αΛdφ > 0.

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