1

НАЧАЛОТО НА КВАНТОВАТА ИНФОРМАЦИЯ :

"ПАРАДОКСЪТ" АЙНЩАЙН ‒ ПОДОЛСКИ ‒ РОЗЕН

The non-paradoxical paradox – The argument EPR – „The element of reality“ – A new type of physical interaction? – The alleged incompleteness of quantum mechanics – The problem about the simultaneity of reality – „The criterion for physical reality“ – Bohr‘s answer (1935) – The fundamentality of choice and of probability – Time and energy – Bohr, Kramers, Slater‘s theory (1924) – Complementarity and the dualistic character of reality – Analogies to relativity

Непарадоксалният парадокс – Аргументът АПР – „Елементът на реалността” – Нов тип физическо взаимодействие? – Набедената непълнота на квантовата механика – Проб-лемът около едновременността на реалността – „Критерият за физическа реалност” – Отговорът на Бор (1935) – Фундаменталност на избора и на вероятността – Време и енергия – Теорията на Бор, Крамерс и Слатер (1924) – Допълнителност и дуален ха-рактер на реалността – Аналогии с теорията на относителността

Въпреки че е разпространено и дори общоприето да се нарича пара-

докс, мисленият експеримент, предложен от Айнщайн, Подолски 1и Розен2, не

заслужава подобна квалификация. Той не е нито неразрешимо противоречие3,

нито е „доказателство от противното” (reductio ad absurdum) за непълнотата на

квантовата механика, в качеството на каквото е замислен от своите автори:

всъщност е „най-сполучливата невярна хипотеза” може би в цялата история на

физиката. До противоречие в действителност не се достига: открита е нова,

смайваща област на физическата реалност – нелокалните корелации, противно

на намеренията на своите откриватели, които разчитат да докажат чрез нейна-

та абсурдност възможността и необходимостта от статистическа интерпретация

1 Борис Я. Подольский (англ. Boris Podolsky; 29 юни 1896, Таганрог, Русия ‒ 28 ноември 1966, САЩ) e

американски физик ‒ теоретик. Заминава от Русия за Щатите през 1913 година, 1918 ‒ завършва Кали-

форнийския университет. Работил е в Лайпциг (1929 – 1930), Харков (в Украинския физико-технически

университет, 1934 г.), от 1935 г. е професор в Университета на Цинцинати. През 30-те години сътрудни-

чи с Лев Ландау за написване на учебник по електромагнетизъм, започващ със специалната теория на

относителността и подчертаващ теоретичните постулати, а не експерименталните закони: завършването

на проекта е осуетено от емигрирането в САЩ. Заедно с Фок и Дирак през 1932 г. развива „многовреме-

ви формализъм” на квантовата механика и построява релативистки инвариантна форма на квантовата

електродинамика. Изследва ролята на константата на фината структура. 2 Проф. Натан Розен (евр: 22 ;רוזן נתן март 1909, Бруклин ‒ 18 декември 1995, Ню Йорк) е израелски фи-

зик, завършил Масачузетския технологичен институт. През 1935 г. Става асистент на Айнщайн в Инсти-

тута за перспективни изследвания в Принстън, какъвто остава до 1945 г. Съоткривател е на „моста на

Айнщайн-Розен” в общата теория на относителността, чрез който е обоснована възможността за „туне-

ли” във време-пространството, създавайки преки пътища между отдалечени точки

(http://www.krioma.net/articles/Bridge%20Theory/Einstein%20Rosen%20Bridge.htm). Розен е основател на

Института по физика към Израелския институт по технология и е президент от 1970 година на Универ-

ситета Бен Гурион в пустинния район Негев. 3 От парадоксалното твърдение следва неговото отрицание, а от отрицанието на парадоксалното твърде-

ние следва самото парадоксално твърдение.

2

на феноменологичните и фундаментални квантово-механични вероятности. Та-

ка Христофор Колумб, потеглил по обратен път за Индия, всъщност открива

Америка.

В целия досегашен опит на човечеството корелациите винаги са били

корелации на нещо, точно както вероятностите са вероятности на нещо, а ин-

формацията се предава чрез носител, притежаващ енергия, който за краткост

нататък ще наричаме материален носител, или просто носител, под което ще се

подразбира, че неговата енергия е ненулева4. Корелации, вероятности, инфор-

мация „сами по себе си” – няма! Тъкмо този неформулиран принцип на досе-

гашното познание се оказва торпилиран от вече експериментално доказаната

непарадоксалност на „парадокса” Айнщайн – Подолски – Розен.

Квантовите корелации, вероятности, информация със сигурност не

могат да се сведат до обичайни физически взаимодействия на физическите

обекти, които корелират, така че тяхното поведение да може да се характери-

зира чрез някакво статистическо осредняване или да обменят информация по-

средством носител. Една от съществените причини е, че се подчиняват сякаш

на един Нютонов принцип на далекодействието, низвергнат от постулата за не-

надвишаване на скоростта на светлината във вакуум, валиден за всички физи-

чески обекти, притежаващи енергия, и залегнал в основите и на двете

Айнщайнови теории на относителността.

Много са малко дори и фундаменталните физически открития, които

притежават също така и философска значимост. Сред това нищожно малцин-

ство е и парадоксалното само по намеренията на авторите си откритие на кван-

товите корелации. Към областта на физическата реалност е прибавен нов, ог-

ромен клас от обекти, каквито при това се оказват почти всички физически

обекти или с други думи, досега известните и причисляваните могат да се ока-

чествят като нищожно изключение. Наред с веществото и енергията е открита

нова форма на физическа реалност, най-всеобхватна и която вероятно може да

претендира – според предния фронт на съвременните ни познания – да е един-

ствената първооснова, фундаменталната субстанция, от която е изградена все-

4 По-точно, неговата енергия „на покой” е ненулева в смисъл, обяснен по-нататък.

3

лената. Най-сетне тя обещава да прехвърли мост над завещаната от Декарт ди-

хотомия между мислене и протяжност.

Почти всички публикации, които обсъждат историята на квантовата

информация, посочват че нейните идеи се зараждат със статията на Айнщайн,

Подолски и Розен "Може ли да се смята квантовомеханичното описание на фи-

зическата реалност за пълно?" (Einstein, Podolsky, Rosen 1935).

Добре известно е, че тя е предвидена като доказателство на факта,

че квантовата механика не е пълна. В резюмето на статията замисълът е обри-

суван така:

В квантовата механика, при две физически величини, описвани с не-

комутиращи оператори, знанието на едната от тези величини прави невъзмож-

но знанието за другата. И понеже според авторите са в сила предпоставките, че

в пълната физическа теория съществува определен елемент, съответстващ на

всеки елемент на реалността, и че достатъчно условие за реалността на една

или друга физическа величина е възможността за предсказването ѝ с достовер-

ност, без да се нарушава системата, то следва или (1) описанието на реалност-

та в квантовата механика с помощта на вълнова функция е непълно; или (2)

тези две физически величини не могат да притежават едновременно реалност.

По-нататък, логическата схема е да се покаже, че ако (1) е невярно, то и (2) е

невярно. Но понеже не е вярно, че (2) е невярно, то следва, че не е вярно, че и

(1) е невярно, т.е. вярно е, че „описанието на реалността в квантовата механи-

ка с помощта на вълновата функция е непълно”.

И вече схемата, при която може да се последва този логически извод,

е при разглеждане на проблема за предсказване на поведението на някаква

система на основата на измервания, изпълнени върху друга система, която

предварително е взаимодействала с разглежданата.

Статията е едно от важните „сражения” във „войната” между

Айнщайн и Бор за отхвърляне, респ. обосноваване на пълнотата и изобщо

принципите на квантовата механика и на квантовомеханичното знание. Контра-

аргументите на Бор приблизително са главно в това, че мисленият експеримент

на Айнщайн е оправдан, но от него не следва непълнота на квантовата механи-

ка, понеже в крайна сметка нещата опират до ненарушаването на съотношени-

4

ето за неопределеност на Хайзенберг, което е природен закон и не може да се

изисква някаква по-дълбока или по пълна причина, за да действа един приро-

ден закон.

По ирония на историята и Бор се оказва правият, и мисленият експе-

римент на Айнщайн – Подолски – Розен е не само релевантен, но и е едно от

най-великите постижения на мисълта в квантовата механика.

Така е била зачената дисциплината „квантова информация”.

Схемата, предложена от тримата автори и по-късно придобила граж-

данственост като „парадокс на Айнщайн-Подолски-Розен”, а днес вече като „ка-

нали АПР”, „състояния АПР” и пр. е следната (Einstein, Podolsky, Rosen 1935:

779):

Има две системи и , които взаимодействат от момента до

момента , след което между двете части не се осъществява вече никакво

взаимодействие. Освен това предполагаме, че състоянията на двете системи до

момента са били известни. Тогава можем да изчислим с помощта на урав-

ненията на Шрьодингер състоянието на обединената система във всеки след-

ващ момент, в частност за всяко по-голямо от . Да означим съответната въл-

нова функция с . Обаче не можем да изчислим това състояние, в която всяка

от двете системи ще остане след взаимодействието. Според квантовата механи-

ка то може да се получи само с помощта на последващи измервания, чрез про-

цес, известен като "редукция на вълновия пакет".

А каква е същността на този процес?

Да предположим, че в система е измерена величината , при което

е установено, че тя има стойност . От това се извежда заключението, че след

измерването първата система остава в състояние, описвано от вълновата функ-

ция ( ), а пък втората система ‒ в състояние с вълнова функция ( ).

Това и е процесът на редукция на вълновия пакет: вълновият пакет на функци-

ята ( , ), разложен като безкрайна сума по ортогоналните функции ( )

с коефициенти на разложението ( ), се свежда до един единствен член

( ) ( ).

Разбира се, в система може да се измери вместо величината и

да се установи, че тя има стойност , при което напълно аналогично вълновият

5

пакет ще се редуцира, обаче ще се редуцира до други функции (не просто до

друг член в разлагането по ), които нека означим с ( ) и с ( ).

Ето защо според авторите се вижда, че в резултата на две различни

измервания, осъществени над първата система, втората система може да се

окаже в две различни състояния, описвани от различни вълнови функции.

От друга страна, понеже по време на измерването тези две системи вече не

взаимодействат, то не могат да се получат реални изменения във втората сис-

тема като резултат на каквито и да било операции върху първата система: спо-

ред тях, това е само друга формулировка на положението за липса на взаимо-

действие между две системи:

„Следователно е възможно да се припишат две различни

вълнови функции (в нашия пример и ) на една и съща реалност

(втората система след взаимодействието с първата)” (Einstein, Podolsky,

Rosen 1935: 779).

Фиг. 1. Схема на мисления опит, предложен от Айнщайн,

Подолски и Розен

По същество решението, което подробно ще се обсъди, за снемане на

формално-логическото противоречие е въвеждане на една двойна реалност

6

вместо „една и съща реалност”, така че двете вълнови функции съответстват на

двата дуални аспекта на такава двойна реалност.

Съвременният коментар е, че Айнщайн, Подолски и Розен са открили

нов тип физическо взаимодействие, което принципно не е свързано с

обмен на енергия или вещество. И тъкмо изучаването на този тип фи-

зически взаимодействия формира възникналата през 90-те години на

ХХ век физическа дисциплина "квантова информация".

Ходът на мислите в статията обаче е друг, а именно: понеже такова

взаимодействие няма, то трябва да се приеме, че на една и съща реалност

(втората система след взаимодействие с първата) могат да се съпоставят две

различни функции, в примера ‒ и . Но и могат да се изберат така, че

и да са собствени функции на два некомутиращи оператора, на които в

система съответстват някаква физически величини и . Айнщайн и съавто-

рите показват, че това е напълно възможно. Тоест, предполагаме, че и

действително са собствени функции на някакви некомутиращи оператори и ,

при което на , съответства собствена стойност , a съответства на соб-

ствена стойност . В такъв случай, измервайки и , можем да предскажем с

достоверност и без каквито и да е смущения или стойността на величина

(т.е. ), или стойността на величината (т.е. ).

Според критерия за реалност, цитиран в началото, в първия случай

можем да смятаме за елемент на реалността величината , а във втория случай

като елемент на реалността ще бъде величината . Но двете вълнови функции

и се отнасят към една и съща реалност.

По-горе показахме, че или 1) квантовомеханичното описание на

реалността посредством вълновата функция не е пълно, или 2) ако операто-

рите, съответни на двете физически величини, не комутират, то тези две ве-

личини не могат да имат едновременна реалност. Тръгвайки после от допус-

кането, че вълновата функция наистина дава пълно описание на физическата

реалност, достигаме до заключението, че две физически величини с некому-

тиращи оператори могат да имат едновременна реалност. По такъв начин,

отрицанието на 1) води до отрицанието на единствената друга алтернатива

7

2). Оттук сме принудени да заключим, че квантовомеханичното описание на

физическата реалност посредством вълнови функции не е пълно (Einstein,

Podolsky, Rosen 1935: 780)

Философското решение, предложено от Нилс Бор и известно под наз-

ванието „квантово-механичен дуализъм” или „вълново-корпускулярен дуали-

зъм”, въвежда две дуални реалности. Така формално-логическото противоре-

чие, фиксирано от тримата автори в пасажа по-горе, се премахва, доколкото в

първото и второто изречение „едновременна реалност” се употребява в разли-

чен смисъл:

В първото изречение заключението му трябва да се чете: „то тези две

величини не могат да имат едновременна [недуална] реалност”; т.е. те „могат

да имат едновременна [дуална] реалност”. И тъкмо в този последен смисъл

следва да се разбира заключението на второто изречение. С въведеното раз-

граничение на реалност в две различни отношения формално-логическото про-

тиворечие изчезва, оттук и довеждането до абсурд на предпоставката „кванто-

вомеханичното описание на реалността посредством вълновата функция не е

пълно”, така че по този начин доказване истинността на нейното отрицание не

може да се състои.

По-близко до разбирането на авторите обаче е да се покаже, че

‘едновременността’ в „едновременна реалност” всъщност следва да се употреби

и неявно е употребена в различен смисъл. В първото изречение става дума за

релативистка едновременност, която поне по принцип може да се установи екс-

периментално чрез обмен на светлинни сигнали. Във второто ‘едновременност-

та’ се разбира неявно (според предпоставките на мисления експеримент, от

който е изведена) като абсолютна, нютонианска едновременност по принципа

на далекодействието.

Така се насочваме към двусмислеността на употребата на „едновре-

менна реалност”. От една страна, изглежда, че реалността трябва да се пред-

постави като абсолютна, като нелокална сцена, на която да може да се разиг-

рае всеки опит за установяване на експериментална, релативистка едновре-

менност. От друга обаче, тя ще се установи/ няма да се установи именно в ре-

8

зултат на този опит. Можем да повторим и тук типа изход, предложен от Бор

чрез ‘дуализъм’: налице са две ‘дуални’ едновременности ‒ релативистка и аб-

солютна.

Разбира се Айнщайн, бидейки инициаторът на релативистката рево-

люция, а също така клонейки по философски предпочитàния към монистичен

рационализъм, настоява неявно, но непоколебимо за монистична, а именно ре-

лативистка едновременност. Да видим доколко обаче подобен подход съответс-

тва на предпоставките на квантовата механика, в която наличието на макро-

уред, подчиняващ се на законите на нютоновата механика, е постулиран в ней-

ните основи. Той може да се приеме за неподвижен, докато изследваният мик-

рообект се движи с произволна скорост и често релативистките поправки са

съществени. Така уредът въвежда абсолютна, а микрообектът – релативистка

едновременност, или е налице своеобразна ‘дуална едновременност’ в самите

основи на квантовата механика.

Сходен тип дуализъм е въведен и в СТО, и в КвМ с използването на

комплексни числа в математическите им формализми. Например в СТО времето

и енергията присъстват умножени по имагинерната единица , за разлика от

координатите и импулсите, които са „реални”. Първите се отнасят по-скоро към

системата като цяло, която е „неподвижна” и следователно легитимира нерела-

тивистко описание, а вторите – до движещите се с произволна скорост една

спрямо друга части, изисквайки в общия случай тъкмо релативистко описание.

Изобщо подходът цяло – части позволява синкретично разглеждане на КвМ и

СТО, въвеждайки такъв холистичен дуализъм и във втората, а заедно с това и

на термодинамиката (ТД).

От 1927 до 1935, скоро след създаването на основния формализъм на

квантовата механика, се появяват няколко забележителни мислени експеримен-

ти (Yu Shi 2000), които кулминират в този на Айнщайн – Подолски – Розен.

Сред тях трябва да се причислят мисленият експеримент с "фотонната кутия",

обсъждан в дебата между Бор и Айнщайн, мисленият експеримент на Хайзен-

берг с микроскопа с гама-лъчи, Айнщайновата дифракция на единична частица,

двупроцеповият опит и Файнмановата електронно-светлинна схема за двупро-

цепов опит.

9

Трябва да се изтъкне, че замислен като доказателство за непълнотата

на квантовата механика, мисленият експеримент на Айнщайн, Подолски и Розен

се оказва решаващ стимул за нейното развитие. Новото понякога е така заше-

метяващо, че често е по-лесно да го приемем за опровержение на собствените

му кълнове и предпоставки.

За нас също така представлява интерес възражението на Бор (Bohr

1935) срещу обсъждания в тук мислен експеримент. Според него, направеният

извод за „непълнотата на квантовата механика” е некоректен, тъй като използ-

ваният от авторите „критерий за физическа реалност” „съдържа двусмисленост

що се отнася до значението на израза „без каквото и да е смущение на една

система” (Bohr 1935: 700). Въпросният критерий, цитиран и от Бор, е: „те пред-

лагат „критерий за реалност”, формулиран както следва:

Ако, без каквото и да е смущение на една система, можем да пред-

скажем със сигурност стойността на една физическа величина, то съществува

елемент на физическата реалност, съответстващ на тази физическа величина

(Bohr 1935: 696).

Двусмислеността на израза „без каквото и да е смущение на една сис-

тема” произтича от съотношенията за неопределеност и невъзможността взаи-

модействието между обект и уред да бъде сведено под големината на констан-

тата на Планк, което съществено смущава изследвания микрообект. С други ду-

ми, в квантовата механика предпоставката на предложения критерий, въпрос-

ният „двусмислен израз”, никога не се реализира дефинитивно, поради което

понятието „елемент на физическата реалност”, съответстващ на тази физическа

величина” е изпразнено от съдържание.

Наистина крайното взаимодействие между обект и измер-

вателни средства , обусловено от самото съществуване на кванта на дей-

ствие – поради невъзможността за контролиране на реакцията на обекта

върху измервателните инструменти, ако те следва да служат на своята цел –

води до необходимостта от окончателно отказване от класическия идеал за

10

причинност и радикална ревизия на отношението ни към проблема за физи-

ческа реалност (Bohr 1935: 697).

Разбира се, в този случай

не става въпрос за механично смущение на разглежданата система в течение

на последния критичен етап на измервателната процедура. Но даже на този

етап е съществен въпросът за влияние върху самите условия, които

определят възможните типове предсказание по отношение на бъ-

дещето поведение на системата (Bohr 1935: 700).

Би било добре да се обърне специално внимание на думите, подчер-

тани от Бор и които изясняват особения тип смущение, представляващо некон-

тролируемото и несводимо под константата на Планк взаимодействие на уред и

микрообект. Осъществява се избор, който се отнася до бъдещите предсказания.

Но същевременно този избор представлява неконтролируемо смущение на из-

мерването в съответствие със съотношението за неопределеност. И всичко това

налага „окончателно отказване от класическия идеал за причинност”. Както се

вижда и от други места в текста на Бор, той е привърженик и на „четвъртото”

съотношение за неопределеност – между измерванията на величините време и

енергия. Наистина, интервалът на неопределеност на времето – – предпола-

га възможност за взаимодействие на минали и бъдещи моменти в обратно про-

порционална зависимост с интервала на неопределеност в баланса на енергия-

та. Оттук, макар и да отсъства причинно смущение по отношение на отдалечен

обект, е налице друг тип смущение. Тъй като изборът като условие за бъдещите

предсказания представлява

присъщ елемент на описанието на всяко явление, към което терминът „физи-

ческа реалност” може да бъде собствено присъединен, виждаме, че аргумен-

тацията на споменатите автори не оправдава тяхното заключение, че кван-

тово-механичното описание е съществено непълно. Обратно, това описание,

както се вижда от предшестващото изложение, може да се характеризира ка-

то рационално използване на всички възможности за еднозначно тълкуване

11

на измервания, съвместими с крайното и неконтролируемо взаимодействие

между обекта и измервателните инструменти в полето на квантовата теория.

Действително, единствено взаимното изключване на които и да е експери-

ментални процедури, позволяващи еднозначно определяне на допълнителни

физически величини, което осигурява място за нови физически закони, съ-

съществуването на които би могло да изглежда на пръв поглед непримиримо

с основните принципи на науката. Тъкмо това е напълно новата ситуация по

отношение на описанието на физически явления, която понятието за допъл-

нителност цели да характеризира (Bohr 1935: 700).

Следва да се обърне внимание на два момента в аргументацията на

Бор: 1) той подчертава не вероятностния характер на квантовомеханичното

предсказание, а стоящия в неговата основа избор ; 2) доколкото е привърженик

на „четвъртото” съотношение за неопределеност (време и енергия), той дори не

споменава явления на сдвояване (entanglement), предполагащи абсолютна ед-

новременност.

Първо, както

в случая на избор между експерименталните процедури, подходящи за пред-

сказване на позицията или на импулса на единична частица, която премина-

ва през процеп в преграда, на нас ни се предлага от последния експеримент

„свобода на избора”, разглеждана с взаимно изключване между различни ек-

спериментални процедури, които позволяват еднозначна употреба на допъл-

нителни класически понятия (Bohr 1935: 699).

Необходимостта от дискриминативен избор е в основата на вероят-

ностния характер на квантовомеханичните предсказания, доколкото ситуацията

на избор е във фундамента на феноменологичното определение за вероятност

като отношение между изборите на един тип алтернатива или алтернативи към

всички възможни избори.

Още тук следва да се подчертае огромното значение на аксиомата за

избора в концептуалните основи на квантовата механика, доколкото тя гаран-

тира възможността за избор и при безкрайни съвкупности; както и една неоп-

12

ределеност в нейното формулиране: възможността/ невъзможността да се пов-

тори безкраен избор. Фундаменталността на избора5, а не на вероятността, коя-

то произтича от него при определени условия, десетки години по-късно ще на-

мери израз в намирането на множество еквиваленти на неравенствата на Бел за

единични експерименти, при каквито е налице избор, но не и статистическо

осредняване за оценка на математическото очакване, съдържащо се в ориги-

налните неравенства.

Бор обосновава самия избор и по-точно неговата неизбежност чрез

принципа на допълнителността, чрез дуалния характер на реалността, импли-

цитно монистична за авторите на „парадокса”.

В действителност, отказването във всяка експериментална уста-

новка от единия или от другия аспект за описание на физически явления,

комбинирането на които характеризира метода на класическата физика и ко-

ито, следователно, в този смисъл могат да се разгледат като допълнител-

ни един спрямо друг, – същностно зависи от невъзможността, в полето на

квантовата теория, за точно контролиране реакцията на обекта върху из-

мервателните инструменти, т.е. пренасянето на импулс в случай на измерва-

не на позицията и изместването в случая на измерване на импулса. Тъкмо в

това последно отношение каквото и да било сравнение между квантовата и

класическата механика – обаче то може да е полезно за формалното пред-

ставяне на теорията – е съществено ирелевантно. Наистина, във всяка екс-

периментална установка, подходяща за изучаването на квантови явления,

трябва да боравим не просто с невежество за стойността на определени фи-

зически величини, а с невъзможността за определяне на тези величини по

недвусмислен начин (Bohr 1935: 699).

Нека обърнем внимание върху втората част на изречението, импли-

цитно предлагаща определена концепция за свързване на субективната вероят-

ност (мярка за нашето „невежество”) и обективната вероятност (отношение на

5 За формулиране и изследване на фундаменталността на избора в интересуващия ни математико-

философски аспект класически (разбира се, класически и в много други отношения) е трудът на Уайтхед

и Ръсел „Principia Mathematica”, по-специално главата „Избори” („Selections” – Whitehead, Russell 1910:

500-568).

13

благоприятните действително реализирани алтернативи към общия брой изоб-

що възможни): „боравим не просто с невежество за стойността на определени

физически величини, а с невъзможността за определяне на тези величини по

недвусмислен начин”. Става дума не „просто” за субективна вероятност, а за

„невъзможност” за обективна вероятност.

Аналогично ‘субективното’ и ‘обективното’ са преплетени, или „сдвое-

ни” и в самия избор ‒ видяхме го вече като предпоставен.

Склонни сме да мислим избора, винаги осъществяван от ‘субект’; об-

ратно, природата пък е детерминирана, тя не избира, няма подобно свойство

или способност, човекът е който я притежава. Тези предпоставени начини на

възприемане, предразсъдъци намират израз и в множеството парадокси, по-

скоро привидни, с които е обрасла квантовата механика, напр. – в Шрьодинге-

ровата „жива и мъртва котка” (Schrödinger 1935: 812).

Така, досега изборът, разглеждан от Нилс Бор, имплицитно биваше

възприеман като ‘субективен’: т.е. избор, извършван от изследователя, разбира

се, човешко същество, чрез подготовката на един или друг тип експериментал-

на установка с взаимно изключващ се избор между опити с дуални величини в

квантовата механика. Самото постулиране обаче, на принципа на допълнител-

ността, т.е. замяната на монистичната субстанция, каквато и да е тя, с дуалис-

тична, при това взаимно изключваща се, предполага избора между тези вече

две първооснови също така като фундаментален. Негова мярка е информацион-

ната единица ‘бит’, която се дефинира тъкмо като осъществен избор между две

равновъзможни алтернативи. Следва да се предположи, че и всеки микробект,

или по-точно обект, изучаван от квантовата механика, се намира в подобно из-

начално „колебание”, ще рече колебателен процес, значи вълнови процес. Има

множество опити и тълкувания на ‘вълново-корпускулярния дуализъм’: напр.

асоциираната с квантовия обект дьобройловска вълна може е брой избори за

единица време. Оттук чрез добре известната формула, (Einstein 1905:

143-144), на всеки информационен процес, следователно представляващ изме-

нение на количество битове за даден период от време, би трябвало да се при-

пише енергия, чийто произход не е ‘материален’ в смисъл, принадлежащ на

обект, притежаващ ненулева маса на покой или ненулева енергия на покой.

14

Засега само ще се отбележи – като коментарът ще бъде оставен за друга публи-

кация – въпросът: на какво собствено трябва да се припише енергия: дали на

битове, или на кюбитове6 за единица време.

Второ, за разлика от Шрьодингер (1935), Бор не само не обсъжда, но

дори и не споменава някакъв аналог на verschränkten Zustände (Schrödinger

1935: 828) тъкмо защото тяхното обсъждане предполага класическа, „макро” –

интерпретация на времето и енергията.

Решаващата точка по отношение на измерванията на време в кван-

товата теория е напълно аналогична на аргумента, разглеждащ измервания

на положения, разгледани по-горе. Точно както пренасянето на импулс към

отделните части на апарата – знанието за относителните положения на които

се изисква за описанието на явлението – се видя като напълно неконтроли-

руемо, така обменът на енергия между обекта и различните тела, чието от-

носително движение трябва да е известно за предвидената употреба на уре-

да, предизвиква някакъв анализ по-отблизо. Наистина, изключено е по

принцип да се контролира енергията, която отива в часовниците,

без съществено да се смути използването им като времеви инди-

катори. Тази употреба фактически напълно се основава на приетата въз-

можност, предвид функционирането на всеки часовник, също и евентуалното

му сравняване с друг часовник, на основата на методите на класическата фи-

зика. При това разглеждане, следователно, трябва да позволим една свобода

в енергийния баланс, съответстваща на съотношението за квантово-

механична неопределеност за спрегнатите променливи време и енергия.

Тъкмо както във въпроса, обсъждан по-горе, за взаимно изключващия се ха-

рактер на всяка еднозначна употреба на понятията за положение и импулс, в

последния случай именно това обстоятелство влече отношението на допъл-

нителност между всяко прецизно определяне на времето при атомни явле-

ния, от една страна, и некласическите черти на вътрешна стабилност на ато-

ма, разкривани чрез изучаване на преноса на енергия при атомните реакции,

от друга (Bohr 1935: 700-701).

6 За определението на „кюбит” вж. следващата бележка под линия.

15

В заключение бих искал да обърна внимание както на (2) експлицит-

ния, така особено на (1) имплицитния паралел в обсъждането на Бор между

мисления експеримент на тримата автори и някои основни положения в общата

теория на относителността.

Първо, в своето кратко резюме на мисления експеримент (бележката

под линия на страница 696, продължаваща и на следващата страница), той го

резюмира като „завъртане” на някакъв ъгъл между хилбертовите простран-

ства на двата отдалечени микрообекта. Алюзията към общата теория на отно-

сителността, обсъждаща гравитацията като „изкривяване” на времепростран-

ството, т.е. като относително завъртане на две „плоски” пространства на

Минковски, навежда на мисълта за описание на сдвояването като „изкривяване”

на хилбертово пространство; както и в идеята му за виртуални осцилатори7

(напр. в прочутата съвместна статия с Крамерс и Слатер – Bohr, Kramers, Slater

1924, ‒ в която между другото се предлага и хипотезата за само статистическа

валидност на закона за запазване на енергията на макроравнище чрез осредня-

ване на множество отклонения от него на микроравнище). Това ни позволява

да причислим Бор и неговите съавтори към предшествениците на идеята за фи-

зическо тълкуване на „осите” на хилбертовото пространство като „виртуални

осцилатори”8 и за взаимно еднозначно съответствие на елементите на хилбер-

7 Същата идея се използва при представянето на един „кюбит” (в дисциплината „квантова информация”)

като сфера. „Кюбит” е съвкупността на всички възможни „нормирани” суперпозиции (т.е. с комплексни

коефициенти , такива, че сумата от квадратите на модулите им е равна на единица:

) на

две ортогонални състояния и . Наистина всяка „ос” на хилбертовото пространство

представлява един кюбит и е изоморфна на сфера в обичайното тримерно евклидово пространство. Ли-

нейно нарастващата честота на осите в хилбертовото пространство – ( – естествено число) – съот-

ветства на намаляваща дължина на вълната. Така хилбертовото пространство може да се онагледи като

разпространение на сферична вълна в обратна посока на времето, докато пространството на Минковски –

в обичайната права. 8 Например бих посочил следния (без да е единствен) пасаж от статията: „Ще предполагаме, че даден

атом в определено стационарно състояние ще комуникира непрекъснато с други атоми чрез простран-

ствено-времеви механизъм, който е виртуално еквивалентен с поле на радиация, което, по класическата

теория, би произхождало от виртуални хармонични осцилатори, съответстващи на различни възможни

преходи към други стационарни състояния. Освен това ще предполагаме, че случването на процеси на

преход за самия даден атом, както и за другите атоми, с които той е във взаимна комуникация, e свързано

с този механизъм чрез вероятностни закони, които са аналогични на онези, които в теорията на Айнщайн

са в сила за индивидуалните преходи между стационарни състояния, когато са осветени от излъчване. От

една страна, преходите, които в тази теория са означени като спонтанни, се разглеждат от нашата гледна

точка като индуцирани от виртуалното поле на радиация, което е свързано с виртуалните хармонични

осцилатори, спрегнати с движението на самия атом. От друга страна, индуцираните преходи от

Айнщайновата теория, се случват вследствие виртуалното излъчване в околното пространство, дължащо

се другите атоми. ... тези предположения ... водят до картина що се отнася до пространствено-времевото

случване на различните процеси на преход, от която наблюдаването на оптични явления в крайна сметка

16

товото пространство (квантовата механика) и пространството на Минковски

(специална теория на относителността), както и за съответен аналог на псевдо-

римановото пространство (общата теория на относителността) – „изкривено”

хилбертово пространство. Такава връзка следва да се обоснове чрез допълни-

телността, чрез дуалния характер на реалността.

Второ:

Преди заключението все пак бих искал да подчертая връзката на

великия урок, произлязъл от общата теория на относителността, с въпроса за

физическата реалност в полето на квантовата теория. Действително, незави-

симо от всички характерни разлики, ситуациите, разгледани в тези обобще-

ния на класическата теория предлагат поразителни аналогии, които често са

били отбелязвани. Особено, специалното положение на измервателните ин-

струменти по отношение на квантовите явления, току-що обсъждано, изг-

лежда близко аналогично с добре известната необходимост в теорията на от-

носителността за поддържане на обичайно описание на всички измервателни

процеси, включително рязко разграничение между пространствени и времеви

координати, макар че самата същност на тази теория е в установяването на

нови физически закони, при разбирането на които трябва да се откажем от

обичайното отделяне на идеите за пространство и време (Bohr 1935: 702).

Наистина аналогията е пълна, стига да поставим на мястото на двете

„класически” несвързани понятия „време” и „пространство” – „прибор и микро-

обект”.

„Специалното положение на измервателните инструменти” и в двете

визирани теории допуска още една интересна и изключително важна аналогия.

В тази връзка ще цитирам едно по-нова скица на общата теория на относител-

ността (Рашевский 1967: 615), според която като „първа хипотеза, поставена в

основата на общата теория на относителността” се посочва допускането, че ма-

зависи, която е в съществено отношение различна от обичайните понятия. Наистина, случването на оп-

ределен преход в даден атом ще зависи от първоначалното стационарно състояние на самия този атом и

от състоянията на атомите, с които е в комуникация посредством виртуално поле на излъчване, но не и

от случването процеси на преход в тези атоми” (Bohr, Kramers, Slater 1924: 790-791)

17

кар и да не съществуват галилееви координати, в които метричната квадратич-

на форма да придобива „плосък вид”:

– ,

т.е. псевдоримановото пространство да се оказва псевдоевклидово, с нулева

кривина, то все пак „съществуват координати, близки по своите свойства до

галилееви”.

По такъв начин в безкрайно малка околност на точка в известен

смисъл получаваме възможност да се върнем към галилееви координати. При

това ще си позволим да разглеждаме локално галилееви координати не само

в безкрайно малка, но и в крайна околност на точката . Необходимо е само

да се вземе тази околност достатъчно малка, щото практически – от гледна

точка на физическите приложения – нашите локално галилееви координати

да остават неотличими от галилеевите … По такъв начин, макар построява-

нето на инерциална отправна система (т.е. в галилееви координати) и да е

невъзможно за пълното пространство на събитията като цяло, но практичес-

ки е възможно за всяка отделна негова част, не твърде голяма по размери

(Рашевский 1967: 619).

Тогава от гледна точка на тази система, ако тя е достатъчно

малка по размери, гравитационното поле изчезва. Чрез това обстоятелст-

во и се характеризират локално инерциалните системи (пак там: 620).

Ситуацията е обратна и симетрична на тази в квантовата механика. И

двете теории се нуждаят от област, в която да се помести уред и в която да са

валидни законите на нютоновата физика. Но ако макроуредът може да се прие-

ме за безкрайно голям по отношение на микрообектите, изучавани от квантова-

та механика, същият той се разглежда като безкрайно малък по отношение на

мегаобектите, в чиито размери ефектите на общата теория на относителността

стават експериментално проверими. Добре известният български изследовател

на философията и методологията на квантовата механика Сава Петров обръ-

щаше съществено внимание на връзката между „принципа на Бор” в квантовата

(1)

18

механика и проблема на Картан в космологията (Петров 1980: 159; Роженко

1973).

Възпитани от теорията на Коши за безкрайно малките като редици,

потенциално клонящи към граници, интуитивно ги възприемаме като качестве-

но еднородни с крайните величини. Ако обаче се отнесем към тях като към ак-

туално безкрайно малки в духа на прозренията на Лайбниц и строгото им обос-

новаване през 60-те години на ХХ век от Ейбрахъм Робинсън, те по-скоро ще се

окажат допълнителни, дуални в смисъла на Бор спрямо крайните величини.

Въпросът за границите на тъждественост на така дефинираните, изобщо по

различен начин „безкрайно малки” е повече от интересен и с непосредствено

отношение към осмислянето на явленията на квантова информация. Дълбоки и

твърде съдържателни са разработките на Ален Кон за обосноваване на актуал-

но безкрайно малките чрез компактни9 оператори в хилбертовото пространство

(Connes 1995: 6207-6218) и по този начин прехвърляне на мост между нестан-

дартния анализ и квантовата механика. Можем да разглеждаме квантовите ве-

личини като актуално безкрайно малки, дуални на крайните величини във фи-

зическата физика. Първите обаче неизбежно трябва да се представят чрез вто-

рите в процеса на измерване, използващ макроскопичен уред. В математичес-

кия формализъм, на този процес съответства замяната на функция с функцио-

нал (с аргумент не числова стойност, а стойност, която е функция, респ. опера-

тор при даден базис).

От философска гледна точка, измерването в квантовата механика

осъществява един сякаш трансцедентен преход между актуално безкрайно мал-

кото (квантовата величина: представена във формализма като оператор, респ.

точка при зададен друг базис, в хилбертовото пространство) и крайното (ней-

ната измерена стойност: представена чрез числовата стойност на функционала

при стойност на аргумента – операторът, респ. функцията, съответстващ(a) на

квантовата величина).

9 Компактните оператори са непосредственото обобщение на матриците. Те са затворената обвивка в

нормална (униформна) операторна топология на редица крайномерни оператори (матрици). Всички ре-

зултати от теорията на крайните матрици лесно се прехвърлят към компактните оператори. Ален Кон

„пише началото на дълъг речник, показващ как класическите понятия се появяват на „квантово-

механична” или спектрална сцена” (Connes 1995: 6208): комплексната променлива ‒ като оператор в

хилбертовото пространство; реалната променлива – като самоспрегнат оператор в хилбертово простран-

ство; безкрайно малката ‒ като компактен оператор в хилбертово пространство и т. н.

19

Дали отношението на крайна величина към актуално безкрайно малка

съвпада с отношението на актуално безкрайно голяма към крайна? Такова съв-

падение би обосновало в качеството на математически формализъм една „отно-

сителна” формулировка на квантовата механика, при каквато тя ще може да се

прилага и за макрообекти, много по-малки от космологичните ...

За съжаление обаче, поводът, взет от алюзията, предложена от Бор,

между квантовата механика и общата теория на относителността, не е достатъ-

чен за подробно вникване в проблема и то следва да се отложи за друга публи-

кация.

ЛИТЕРАТУРА:

Bohr, N. 1957. Discussion with Einstein on Epistemological Problems in Atomic Physics. ‒ In: Albert

Einstein: Philosopher – Scientist (ed. P. Schlipp). New York: Tudor Publishing Co, 199-242. –

http://www.marxists.org/reference/subject/philosophy/works/dk/bohr.htm

Bohr, N., H. Kramers, J. Slater. 1924. The quantum Theory of Radiation (With H. Kramers and J.

Slater). – Philosophical Magazine. Vol. 47. 785-800. (Re-print: N. Bohr. Collected works (ed. E.

Rüdinger). Vol. 5. The emergency of quantum mechanics (Mainly 1924 ‒ 1926) (ed. vol. K. Stolzen-

berg. Amsterdam ‒ New York ‒ Oxford ‒ Tokyo, North-Holland Physics Publishing ‒ Elsevier Science

Publishers B.V., 1984, 101‒118; Н. Бор. Квантовая теория излучения (Совместно с Г. Крамерсом и

Дж. Слетером). ‒ В: Н. Бор. Избранные научные труды. Т. 1. Москва: „Наука”, 1979, 526-541;

първоначална публикация също така: N. Bohr, H. Kramers, J. Slater. Über die Quantentheorie der

Strahlung. ‒ Zeitschrift der Physik. B. 24 (1924) 69.

Einstein, A. 1905. Über einen die Erzeugung und Verwandlung des Lichtes betreffenden

heuristischen Gesichtspunkt. – Annalen der Physik. Bd. 17, No 6, 132–148. – http://www.physik.uni-

augsburg.de/annalen/history/einstein-papers/1905_17_132-148.pdf .

Einstein, A., B. Podolsky and N. Rosen. 1935. Can Quantum-Mechanical Description of Physical

Reality Be Considered Complete? ‒ Physical Review, 1935, 47, 777-780; http://www.phys.uu.nl/

~stiefelh/epr_latex.pdf . (А. Эйнштейн, Б. Подолски, Н. Розен. 1936. Можно ли считать, что кван-

тово-механическое описание физической реальности является полным? – Успехи физических

наук. T. XVI, № 4, 440-446 – http://ufn.ru/ufn36/ufn36_4/Russian/r364_b.pdf .)

Schrödinger, E. 1935. Die gegenwärtige situation in der Quantenmechanik. – Die

Naturwissenschaften, Bd. 48, 807-812; Bd. 49, 823-828, Bd. 50, 844-849. (In English: http://www.tu-

harburg.de/rzt/rzt/it/QM/cat.html; превод на руски: Шредингер, Э. 1971. Современное положение

в квантовой механике. – В: Э. Шредингер. Новые путы в физике. Москва: „Наука”, 1971, 66-106.)

Whitehead, A., B. Russell. 1910. Principia Mathematica. Vol. I. Cambridge: University Press.

20

Yu Shi. 2000. Early Gedanken experiments of quantum mechanics revisited. – Annalen der Physik.

Vol. 512 (ser 8, vol. 9), No 8, 637-648.

Петров, С. 1980. Методология на субстратния подход. С.: „Наука и изкуство”.

Роженко, Н. 1973. Принцип Бора и картанова проблема. – В: Методологический анализ теоретичес-

ких и експериментальных оснований физики гравитации. Киев: „Наукова думка”, 153-158.

Рашевский, П. 1967. Риманова геометрия и тензорний анализ. Москва: Наука.